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richtungen der Nicols parallel sind, sö ist sie nicht über die 

 ganze Oberfläche hin dunkel, wie die vorige, sondern die brei- 

 ten, in der Diagonalstellung schwarzen Banden sind jetzt hell, 

 mit Ausnahme des Centrums, das in der Form eines Kreuzes 

 dunkel bleibt ; ebenso sind die in der Diagonalstellung hellen 

 Sectoren jetzt dunkel bis auf die Streifen, auf die wir gleich 

 näher eingehen werden. Die Erscheinung ist naturgetreu in 

 Fig. 2 wiedergegeben; sie ist, von den Streifen abgesehen, 

 ganz analog einer gekühlten Glasplatte von quadratischem 

 Umriss. 



Über die Lage der optischen Elasticitätsaxen giebt die 

 Untersuchung mit dem Gypsblättchen Auskunft: die kleinere 



Fig. 1. Fig. 2. 



(Die nach Einschaltung des Gypsblättchens blauen Felder sind in beiden Figuren 

 getüpfelt, die gelben weiss gelassen.) 



fällt in jedem Feld mit der Längsrichtung zusammen (cf. Fig. 2). 

 Wenn wir hier statt der Ecken Kanten supponiren (nur der 

 bequemeren Definition wegen), so können wir sagen : bei dem 

 gekühlten Steinsalz ist in allen Sectoren die kleinere optische 

 Elasticitätsaxe normal zur Eandkante eines jeden. Wir wer- 

 den sehen, dass dies bei dem gekühlten Sylvin nicht so ist. 



Nimmt man statt des würfeligen ein längliches Stück, so 

 stossen die von den Ecken ausgehenden Sectoren nicht an- 

 einander, wie hier, sondern es bleibt in der Mitte ein von 

 der Länge des Stücks abhängiger, isotroper Streifen. 



Neben den beschriebenen Erscheinungen beobachtet man 

 i. p. L. an den Platten der ersten, besonders aber der zweiten 



