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z. B. mit den Beobachtungen, welche eine Verschiedenheit des 

 elastischen Verhaltens in verschiedenen Sichtungen bei Kry- 

 stallen des regulären Systemes mit Sicherheit ergeben haben, 

 in Widerspruch treten. Ein solcher Zusatz bietet vielleicht 

 hinsichtlich der zweiten Hypothese einige Schwierigkeit, denn 

 berücksichtigt man die Existenz einer Wechselwirkung zwi- 

 schen ponderabeln und Äthertheilchen , so würde jener not- 

 wendige Zusatz auch verlangen, dass die Äthermolekeln auf die 

 Körpermolekeln Kräfte nicht nur von anderer Stärke, sondern 

 von ganz anderer Art ausüben , als die Molekeln jeder Gattung 

 unter einander, was schwer vorstellbar und sehr complicirt ist. 

 Hinsichtlich der ersten Hypothese käme nur in Frage, ob es 

 einen Sinn hat, die Molekularanordnungen im amorphen und im 

 krystallinischen Zustand bei ponderabeln Körpern um Vieles 

 verschiedener von einander anzunehmen als beim Äther; was 

 meines Erachtens unbedenklich ist. 



Hervorzuheben ist noch, dass für Krystalle der letzten 

 beiden Systeme die C. NEUMANN'sche Theorie gegenwärtig noch 

 nicht die FRESNEL'schen Gesetze in ihrer ganzen Einfachheit er- 

 giebt; es wird demnach noch eine Ergänzung nöthig sein, wenn 

 nicht etwa neue Beobachtungen an Krystallen dieser Systeme 

 ergeben, dass für dieselben die FRESNEL'schen Gesetze nur an- 

 genäherte Gültigkeit besitzen; was an sich nicht unwahrschein- 

 lich wäre. 



Ein wichtiges Bedenken anderer Art soll hier nur erwähnt 

 werden, da der Punkt, um den es sich handelt, sich nicht in 

 Kürze darlegen lässt. Die Neümann' sehen Hypothesen führen auf 

 Werthe der Molekulardruckkräfte, welche, entgegen der von 

 Kirchhoff* eingeführten und im Übrigen allgemein adoptirten 

 Annahme, kein Potential besitzen und demgemäss nicht 

 unter allen Umständen dem Princip der Erhaltung der Energie 

 genügen. Ändert man sie in diesem Sinne ab, so wird die oben 

 erörterte specielle Annahme über das Attractionsgesetz unzulässig, 

 aber man gelangt nunmehr auch ohne sie zu den FRESNEL'schen 

 Formeln, in denen jetzt die Schwingungsrichtung als identisch 

 mit der der Polarisation auftritt. 



* Vergl. p. 23. 



