﻿halb eines jeden Krystallsystems giebt die Theorie vollständige Rechen- 

 schaft. Denn erstens gehören immer mehrere der 66 Punktsysteme in ein 

 Krystallsystem , und ferner ist jedes einzelne derselben wieder sehr ver- 

 schiedener Gestaltung fähig. Die sämmtlichen BRAVAis'schen Raum- 

 gitter sind, als äusserst specielleFälle, unter den 66 Punkt- 

 systemen mit enthalten! — Auch das Auftreten von Grenz formen, 

 d. h. Gestalten, welche grosse Verwandtschaft zu einem Krystallsystem 

 zeigen, zu dem sie in Wahrheit nicht gehören, bietet für die Theorie nicht 

 die mindeste Schwierigkeit, denn dieselben stellen sich einfach als gewisse 

 Specialfälle der allgemeinen Punktsysteme heraus, wie in § 33 eingehend 

 erörtert ist. — Ausführlich ist auch die Hern imorphi e behandelt. Auf 

 Grund einer Diskussion sämmtlicher bisher bekannten Fälle von Hemi- 

 morphie wird die BRAVAis'sche Vorstellung, dass die Hemimorphie nicht 

 auf der Anordnung der Molekelcentra beruhen kann, sondern unmittelbar 

 auf den Bau der Molekel selbst zurückgeführt werden muss , als einzig 

 mögliche erkannt, wie ja die neue Theorie überhaupt der BRAVAis'schen 

 nicht absolut feindlich gegenübersteht, sondern nur als wesentliche Ver- 

 allgemeinerung und Fortentwickelung derselben auftritt. 



Sehr einfach gestaltet sich endlich im Lichte der neuen Theorie der 

 Begriff der Isomorphie. „Isomorph sind nämlich 2 Substanzen, wenn 

 sie in krystallisirtem Zustande kongruente oder doch nahezu kongruente 

 Strukturformen besitzen (unter Strukturformen die regelmässigen Punkt- 

 systeme verstanden)." Beachtet man, dass in den dem regulären Krystall- 

 system entsprechenden Hauptabtheilungen VI und VII (der Übersichts- 

 tabelle) 13 verschiedene Strukturformen enthalten sind, und dass jede 

 derselben wieder verschiedener Gestaltungen fähig ist, so wird es durchaus 

 begreiflich, dass keineswegs alle regulär krystallisirenden Substanzen iso- 

 morph zu sein brauchen, trotz des nahen geometrischen Zusammenhanges 

 aller Gestalten dieses Krystallsystems. 



Das letzte Kapitel behandelt die physikalischen Eigenschaften. Auf 

 Grund des Erfahrungssatzes, dass sämmtliche physikalische Eigenschaf- 

 ten eines Krystalls nur von der Richtung im Krystall abhängen , aber 

 unabhängig sind vom Ort. wird zunächst gezeigt, dass die neue Theorie 

 die denkbar allgemeinste Folgerung aus der Gesammtheit der physika- 

 lischen Thatsachen ist, während Herr de Lapparent auf Grund desselben 

 Erfahrungssatzes kürzlich geglaubt hatte, meine Theorie als den Er- 

 fahrungen widersprechend nachweisen zu können. Darauf wird zur Be- 

 sprechung der einzelnen Eigenschaften übergegangen, und hierbei zuvör- 

 derst eine Eintheilung sämmtlicher physikalischen Eigenschaften in zwei 

 Gruppen vorgenommen, nämlich erstens in solche, für welche nur in kry- 

 stallographisch übereinstimmenden Richtungen Gleichheit stattfindet, und 

 zweitens in solche, für welche die Gleichheit nicht durchgängig auf kry- 

 stallographisch übereinstimmende Richtungen beschränkt ist. Zur ersten 

 Gruppe gehören zunächst alle direct mit der Cohäsion zusammenhängenden 

 Eigenschaften : Spaltb.irkeit, Zugfestigkeit, Härte, Widerstand gegen Auf- 

 lösung, Elasticität. AVenn nun die Theorie auch keinerlei quantitative 



