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W. Kohlrausch: Experimentelle Bestimmung von Licht- 

 geschwindigkeiten in Krystallen. II. Mittheilung: Schiefe 

 Schnitte in zweiachsigen Krystallen (Wiedemänn's Annal. d. 

 Phys. u. Chem. 1879. VII. p. 427—435). 



Der Verf. hat in diesem Nachtrage zur ersten Abhandlung (Wied. 

 Ann. VI. Bericht darüber: dies. Jahrb. 1879, p. 876) auch an zwei schiefen 

 Schnitten eines (-+- zweiachsigen) Weinsäure-Krystalls die FRESNEL'sche 

 Theorie geprüft, ebenfalls durch Bestimmung von Brechungsexponenten 

 mit Hülfe des Totalreflectometer. Sie ist vollkommen bestä- 

 tigt gefunden, wie aus der unten mitgeteilten Tabelle zu ersehen. 

 Beide Schnittflächen, die untersucht sind, waren nahezu senkrecht zur 

 Ebene der optischen Achsen und zwar eine nahezu parallel einer optischen 

 Achse, die andere nahezu normal dazu. Die genaue Lage der Flächen 

 wird bestimmt einmal durch die Grösse des Radiusvector p der Wellen- 

 fläche, in welchem die Krystallfläche die Ebene der optischen Achsen 

 schneidet. Dieser Radiusvector p ist kenntlich, da er in diesem Falle 

 der grösste der Radienvectoren der inneren, der kleinste der Radien- 

 vectoren der äusseren Curve ist, in denen die Wellenfläche von der Ebene 

 des Krystalls geschnitten wird. Aus dem Werthe von p ergiebt sich dann 

 der Winkel, den die Schnittlinie der Fläche mit der Ebene der Achsen, — 

 mit der zweiten Mittellinie einschliesst. 



Die Neigung der Krystallfläche gegen eine zur Ebene der Achsen 

 senkrechte Ebene folgt aus dem Winkel, um welchen die Krystallplatte 

 in ihrer Ebene (im Schwefelkohlenstoff) gedreht werden muss, um sie von 

 der Stellung aus, in welcher der kleinste Radiusvector der inneren Curve 

 beobachtet wird, in diejenige Stellung überzuführen, die den grössten 

 Radius der äusseren Curve ergiebt. 



Bei der Berechnung aber der Radienvectoren der Wellenfläche ist zu 

 berücksichtigen, dass bei schiefen Schnitten im Falle der totalen Reflexion 

 die Richtung der Fortpflanzung der Wellen nicht wie die der Strahlen 

 in der Ebene der Krystallfläche liegt. Die Gleichung im Falle der totalen 

 Reflexion hat also hier die Form: 



i den Einfallswinkel (Winkel der Normale der auffallenden ebenen 

 Wellen mit der Normalen der Krystallfläche) bedeutet, 



0 gleich ist dem Winkel, um welchen die Ebene der gebrochenen Welle 

 gegen die Normale der Krystallfläche geneigt ist, wenn die gebrochenen 

 Strahlen in der Krystallfläche selbst sich fortpflanzen, d. h. wenn totale 

 Reflexion eintritt. 



v ist die Fortpflanzungsgeschwindigkeit ebener Wellen im äusseren 

 Medium, 



w dieselbe in dem krystallinischen Medium. D. h. w ist gleich dem 

 kürzesten Abstände des Mittelpunktes der Wellenfläche für Wellen von der- 



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