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Künstliche Zwillinge von Cyanit und Gyps gestatten eine Nachahmung 

 dieser Erscheinungen. 



Indem nun Verfasser auf diese Erscheinungen eingeht, findet er es 

 zweckmässig, alle Angaben nicht bezüglich der krystallographischen Ele- 

 mente, sondern rücksichtlich der Hauptschwingungsrichtungen zu machen 

 und beschreibt zunächst das von ihm angewandte stauroskopische Mess- 

 verfahren. 



Die Verhältnisse einer Plattencombination, die im Stauroskop 

 ein undrehbares, normales Kreuz zeigt, werden dann erörtert und 

 geltend gemacht, dass eine solche Combination wirken müsse, 

 wie ein einfachbrechender Körper. Die Untersuchung einer der- 

 artigen von Prof. v. Kobell verfertigten Gypscombination, lehrte ferner, dass 

 sie aus Platten gleicher Dicke, deren Hauptschwingungsrichtungen unter 

 rechten Winkeln gekreuzt waren, bestand. Es zeigte sich endlich, dass, 

 wenn die eine der beiden Gypsplatten aus der Kreuzlage um einen Winkel 

 von 4—5° herausgedreht wurde, die Erscheinung des schiefen un- 

 drehbaren Kreuzes im Stauroskop sich kund gab. 



Rücksichtlich der einfachen Dunkelstellung im Polarisationsmikroskop 

 verhält sich eine Combination von gleichdicken, bezüglich ihrer Haupt- 

 schwingungsrichtungen gekreuzten Platten , wie ein einfachbrechender 

 Körper und dies Verhältniss ändert sich bei einer Dicke der Platten etwa 

 von 0,1 Mm. aufwärts nicht, wenn ein Herausdrehen aus der Kreuzstellung 

 um 4—5° stattfindet, ja bei sehr dünnen Platten wird selbst bei Aus- 

 weichungen von 8—10° aus der Compensationslage die Doppelbrechung 

 nur schwer wahrgenommen. 



Zum Zwecke der in der vorliegenden Arbeit folgenden Berechnung 

 der Versuche an Gypsplatten wird der Fall zweier gleichsinnig liegenden, 

 also in Beziehung auf die Richtungen der optischen Linien identischen 

 Platten, die parallel einem Hauptschnitt des Ellipsoids für alle Farben, 

 d. h. parallel der Symmetrieebene verlaufen, angenommen. Auf diese 

 Plattencombination fällt vom Polariseur geradelinig polarisirtes Licht; soll 

 nun die Plattencombination unabhängig von ihrer Stellung das Kreuz des 

 Stauroskops ungestört lassen, so muss das aus der zweiten Platte aus- 

 tretende Licht wieder geradelinig und mit derselben Schwingungsrichtung 

 polarisirt sein, wie das vom Polariseur einfallende. Aus diesen Forderun- 

 gen leitet die Rechnung, über welche wir auf die Abhandlung verweisen, 

 die Bedingungen ab, die zur Verwirklichung obengenannten Verhaltens 

 erfüllt sein müssen. Von denselben interessiren namentlich die auf p. 267 

 unter 16C. zusammengestellten. Sie fordern zunächst, dass die Haupt- 

 schwingungsrichtung en beider Platten gekreuzt sind und 

 lassen dann noch zwei Fälle zu, nämlich ungleiche und gleiche Dicke der 

 Platten. 



Im Falle gleicher Plattendicke erfolgt gleichzeitige 

 vollständige Compensation der Doppelbrechung für alle 

 Farben, deren Hauptschnitte gekreuzt sind; im Falle ungleicher 

 Plattendicke wirkt nur der Überschuss der dickeren Platte und erzeugt 



