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Ein Büschel ist daher sichtbar in Platten, die senkrecht zu einer 

 Achse geschnitten sind, zwei Büschel in Platten senkrecht zur ersten 

 Mittellinie (z. B. beim Glimmer) und zwar je einer, wenn man in der Rich- 

 tung einer Achse sieht. 



Die von Bertin angestellte Untersuchung dieser Krystalle in polari- 

 sirtem Lichte hat ergeben, dass sie in zwei Classen zerfallen. Die erste 

 Classe (dazu gehört nur der Andalusit) absorbirt die parallel der Achsen- 

 ebene gerichteten Lichtschwingungen stärker, als die senkrecht dazu ge- 

 richteten, die zweite Classe (dazu gehören die übrigen Krystalle) dagegen 

 absorbirt die Lichtschwingungen senkrecht zur Achsenebene am stärksten. 

 Die erste Classe zeigt ferner : 



in senkrecht zur Achsenebene schwingendem Lichte die dunklen 

 Sectoren wie in gewöhnlichem Lichte, aber durchsetzt mit Bogen- 

 stücken concentrischer Ringe, welche in den helleren Sectoren 

 verschwinden (Erscheinung A), 



dagegen: . ' 



in parallel zur Achsenebene schwingendem Lichte die dunkleren 

 Sectoren etwas heller und schmäler. Die concentrischen Ringe 

 sind ununterbrochen; parallel der Achsenebene ist eine dunkle 

 Linie sichtbar (Erscheinung B). 

 Die zweite Classe zeigt umgekehrt das Bild B in senkrecht zur Achsen- 

 ebene schwingendem Lichte, das Bild A in parallel zur Achsenebene ge- 

 richtetem. m „ -.in- 

 zwischen zwei polarisirenden Medien z.B. zwei Turmalmplatten unter- 

 sucht, zeigen die obigen Krystalle drei verschiedene Bilder: 

 No c = a, wenn die beiden Achsen der Turmaline unter sich parallel 



' und zur Achsenebene des Krystalls senkrecht sind; 

 No. D = B (nur anstatt der schwarzen Linie eine weisse und ohne 

 Sectoren), wenn die unter sich parallelen Achsen der Tur- 

 maline auch der Achsenebene des Krystalls parallel sind; 

 No E = B (nur ohne Sectoren), wenn die Achsen der Turmaline zu 

 einander senkrecht sind. 

 Die geometrischen Bedingungen für die Bilder C und D sind wieder 

 für die beiden Classen mit einander vertauscht. 



Bertin untersucht dann allgemein die Interferenzcurven, die eine senk- 

 recht zu einer Achse geschnittene Platte eines zweiachsigen Krystalls im 

 Polarisationsapparate der Theorie nach zeigen muss. Das Resultat ist: 

 1) das Bild C unter den geometrischen Bedingungen, die unter C und D 

 angegeben sind; 2) das Bild E, wenn die Achsen der Turmaline normal 

 zu einander sind. 



Die Erklärung der Büschel hat Bertin in der obigen Abhandlung 

 (p 468) durch mich nicht vollständig überzeugende Schlüsse gegeben. Es 

 bemerkt Cornü dazu, dass sie jedenfalls keine Interferenzerscheinungen 

 sein können, da die betreffenden Strahlen senkrecht zu einander polansirt 

 sind. Eine einfache Erklärung deutet E. Mallard (p. 73 1. c.) an Nach 

 ihm sind die Büschel eine Folge der verschiedenen Absorptionsfähigkeit, 



