ai 4 HISTOIRE DE LA CLASSE DES SCIENCES 



En les ajoutant on aura les quantités d'électricité que ren- 

 ferme la pile au-delà de son état naturel. Cette somme sera /z\ 

 C'est la charge de la pile : elle est représentée par le carré n , 

 tandis que la tension de la pièce supérieure l'est par la pre- 

 mière puissance de n. Ainsi, toutes choses égales d'ailleurs, 

 les phénomènes dépendant de la quantité d'électricité qui s'ac- 

 cumule dans la pile croîtront avec la hauteur de la colonne plus 

 rapidement que ceux qui dépendent uniquement des tensions. 



Note (C) ? page ao5. 



Les signes électrométriques sont très - foibles sur la pile 

 isolée ; il est même impossible, quand le nombre des élémens 

 métalliques est peu considérable , d'y charger le condensateur 

 d'une manière sensible ; le calcul donne aisément la raison de 

 ce phénomène, et nous nous y arrêterons d'autant plus volon- 

 tiers que ces résultats sont très-propres à faire sentir le jeu du 

 condensateur. 



Représentons par q la capacité du plateau collecteur, celle 

 d'une des pièces de la pile étant prise pour unité, en sorte 

 qu'il faille les quantités q a et a pour mettre le plateau et la 

 pièce à la même tension a. Nommons i la force condensante 

 de l'instrument, quand ses deux plateaux sont superposés, et 

 que l'inférieur communique avec le réservoir commun; en sorte 

 qu'une tension exprimée par b quand les plateaux sont unis, 

 devienne b i quand ils sont séparés. 



La pile n'étant point isolée, la tension de la pièce de zinc 

 qui la termine est n. (Voyez la note (C)., page 11 3.) Si on 

 met cette pièce en contact avec le plateau collecteur du conden- 

 sateur, elle lui cédera une partie de son électricité; mais cette 

 perte se réparant aux dépens du réservoir commun , sa tension 

 restera la même, et celle du condensateur deviendra aussi n, 



