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dinaten | r eines Punktes des Grenzstrahles eingesetzt 

 werden : 



( a - 



\a 2 cos 2 ,u - 



-j- c 2 sin 2 ( u 

 Daraus folgt : 



c 2 (a 2 — c 2 ) sin 2 u sin cos d 



cos x = — ■ — 



(a 2 cos 2 (j. + c 2 sin 2 ( u) \/ 9? 



worin zur Abkürzung die Bezeichnung: 



eingeführt ist. Ersetzt man cot 2 i ' durch den aus (47) flies- 

 senden Werth, so ergiebt sich: 



, „ N c (a 2 — c 2 ) sin 2 u sin cF cos d 

 60 cos z = ^ i— £ 



worin : 



W = a 2 [a 2 c 2 — b 2 (a 2 cos 2 ,m + c 2 sin 2 ^)] cosV-f (c 2 — ö 2 ) (a 2 cosV+c 2 sinV) 2 sin 2 «f 

 In dem besonderen Falle einer zur optischen Axe paral- 

 lelen Grenzebene ist : 



(a 2 — r) sin cFcos 



61 cos x = 1 — 



V a 2 (a 2 — d 2 ) cos 2 cf + c 2 (c 2 — ö 2 ) sin 2 d 



Hieraus ersieht man, dass die Grenzlinie, welche der un- 

 gewöhnlichen Grenzbrechung entspricht, nur in folgenden 

 Fällen senkrecht zur Einfallsebene @ stehen kann: 1. wenn 

 die Grenzebene senkrecht zur optischen Axe steht (p = 

 oder 7i); 2. wenn bei einem von oder n verschiedenen 

 Werthe von p die Einfallsebene (£ parallel oder senkrecht 

 zum Hauptschnitte der Grenzebene liegt (6 = 0. rr 2. jt, 3tt/2). 



Geben wir in (60) dem Winkel p und der Geschwindig- 

 keit ö bestimmte Werthe. so stellt diese Sektion das Gesetz 

 dar, nach welchem sich die Neigung der Grenzlinie gegen die 

 Einfallsebene mit dem Azimut dieser Ebene ändert. Die Ab- 

 weichung des Winkels % von 90° wird ein Maximum für die- 

 jenigen Werthe d m von d : welche durch: 

 d sine? cos d ^ 



oder: 



(62) tan* * n = £ ^ c 2 -ü 2 y cos 2 ,, + c;smV)] 

 (r— tr) (<r cos 2 ( u -J- c 2 sm 2 <u) 2 



gegeben sind. Hieraus ist ersichtlich, dass den Symmetrie- 

 eigenschaften des Kegels entsprechend das Maximum jener 



