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auf den Habitus der Kry stallform und auf das optische Verhalten solche 

 Tollkommen oder doch annähernd vollkommen einheitlich begrenzte Krystalle 

 oezeichnet, welche nur mikroskopisch direct wahrnehmbar sind und nach 

 ihrer Art nicht mit voller Sicherheit bestimmt werden können. Die Mikro- 

 lithe sind danach echte Krystalle und documentiren sich als solche durch 

 ihre Form." Das Capitel „Aggregate" giebt eine Übersicht der vom Verf., 

 A. Michel-Levy, Em. Bertrand und E. Mallard an den so sehr verbrei- 

 teten kugeligen Aggregaten beobachteten und erklärten Erscheinungen. 



Die Beschreibung der physikalischen Eigenschaften beginnt mit einem 

 neu aufgenommenen Abschnitt über die Eigenschaften der Cohäsion. Darauf 

 werden auf 120 Seiten die optischen Eigenschaften behandelt, zunächst die 

 Brechung in isotropen Medien, wobei die Methoden zur Bestimmung von 

 Brechungsexponenten an Lamellen unter dem Mikroskop eingehend dar- 

 gelegt werden, dann die Doppelbrechung in anisotropen Medien. Ist in 

 einem Hülfsbuche bei petrographischen Untersuchungen eine Abweichung 

 von den strengen Methoden der Optik geboten (S. IX) , so werden doch 

 auch dort die aus der Optik entnommenen Gesetze so dargestellt werden 

 müssen, dass sie von Unrichtigkeiten und inneren Widersprüchen frei 

 sind. In manchen Punkten ist dies dem Verf. nicht gelungen, wie aus 

 folgenden Beispielen hervorgeht. S. 87 Z. 3—15 v. o. In diesem Falle 

 ist nur der reflectirte, nicht auch der gebrochene Strahl vollständig polari- 

 sirt. Ib. Z. 6 v. u. Die Wellenoberfläche muss von einer Kugel verschieden 

 sein, ist aber niemals „ein Ellipsoid- ; bei den optisch einaxigen Krystallen 

 tritt ein Ellipsoid als Theil der Wellenoberfläche auf. S. 88 Z. 8 v. o., 

 Z. 6 v. u. und S. 95 Z. 15 v. u. Die beiden gebrochenen Strahlen pflanzen 

 sich auch bei senkrechtem Einfall im Allgemeinen nicht in derselben Eich- 

 tling fort, sondern werden von der Normale der Grenzfläche, und zwar um 

 verschiedene Winkel abgelenkt. Auf S. 89—98 werden die Gesetze der 

 Fortpflanzung des Lichtes in anisotropen Krystallen aus der Vertheilung 

 der optischen Elasticität entwickelt. Das Ellipsoid, welches zu diesem 

 Zwecke benutzt wird, ist, wie aus der für die Construction der Fortpflan- 

 zungsgeschwindigkeiten zweier Strahlen von gemeinsamer Fortpflanzungs- 

 richtung angegebenen Begel hervorgeht, das sog. FRESNEL'sche Ellipsoid, 

 dessen Halbaxen die Hauptlichtgeschwindigkeiten oder nach Fresnel's Hypo- 

 these die Quadratwurzeln aus der Elasticität in den Kichtungen der 

 optischen Symmetrieaxen repräsentiren. Der Verf. wählt zu Halbaxen dieses 

 Ellipsoids, welches er mit dem bisher für ein anderes Ellipsoid gebräuch- 

 lichen Namen „Elasticitätsellipsoid" belegt, die halben Werthe der Elasti- 

 cität in den Kichtungen jener Axen, construirt aber [trotzdem die Strahlen- 

 geschwindigkeiten nach dem FRESNEL'schen Gesetz. In Folge hiervon ent- 

 hält die weitere Darstellung dieses Gegenstandes eine Beihe einander wider- 

 sprechender Angaben. Dazu tritt auf S. 94 ein Missverständniss bezüglich 

 der Strahlenaxen und der optischen Axen. Die Linien uu' und u^' in 

 Fig. 20 (die Strahlenaxen) sind nicht die Projectionen der Kreisschnitte 

 des Ellipsoids auf die Ebene der grössten und kleinsten Elasticität (Z. 11 

 v. o.), sondern die Normalen jener Schnitte. Aus den darauf folgenden 



