88 



: 0. Mügge. Ueber Translationen 



(sie sind in den Fig. 10—13 nur deshalb gleich den vorigen 

 eingezeichnet, um die keilförmigen Partien besser hervortreten 

 zu lassen). 



Was nun speciell den in Fig. 7 abgebildeten Krystall 

 anlangt, so muss man annehmen, class der Druck den ganzen 



Querschnitt des Krystalls . J_ t auch 

 hier nicht ganz gleichmässig getroffen 

 hat, sondern den Theil links stärker 

 als den mit keilförmigen Partien 

 durchsetzten Theil rechts, oder dass, 

 was auf dasselbe hinauskommt, der 

 Widerstand des umgebenden Mittels 

 links geringer war als rechts. Denn 

 der Zusammenschub ist für den Theil 

 links, wie der schematische Durch- 

 schnitt Fig. 12 erkennen lässt, für 

 gleiche Strecken // 1 stärker als rechts 

 (Bogenlänge und entsprechende Knick- 

 länge verhalten sich wie arc. a : tg a). 



Die Knickung hat sich in dem 

 rechten Theil unter völliger Aus- 

 nutzung des Baumes auch in die einspringenden Winkel der 

 Theile links fortgesetzt , um die a u s springenden aber haben 

 sich die Lamellen gewissermaassen nur herumgebogen. 



Die Krystalle G-. vom Rath's endlich 

 mit den angeblichen Zwillingslamellen 

 nach (001) und (308) entsprechen wegen 

 ihrer keilförmigen Mittelstücke ungefähr 

 dem rechten Theil des Krystalls Fig. 7, 

 noch mehr vielleicht der Fig. 13, in wel- 

 cher die Neigung der Knickungsflächen 

 und die Dicke der zwischen den keil- 

 förmigen liegenden ebenflächigen Theile 

 der Deutlichkeit halber stärker als 

 G. vom Rath's Angaben entspricht von der Normalebene 

 zu t abweichend gezeichnet sind und in welcher infolge 

 dessen auch die Rundung der Flächen (100) der Keilstücke 

 beträchtlicher ist, als G. vom Rath sie beobachtet haben 

 wird. 



Fig. 12. 



Fig. 13. 



