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wie sich zeigen wird, gerade die entgegengesetzte Folgerung aus 

 der Beobachtung. Es gebietet sich daher von selbst, in ex- 

 perimentellen Arbeiten statt des zweideutigen Ausdrucks 

 der „Schwingungsebene" den bestimmten der „Polarisations- 

 ebene" zu benutzen. Ich werde im Folgenden, den theoreti- 

 schen ^Resultaten entsprechend, den Ausdruck „Schwingungs- 

 ebene" benutzen müssen und sie, wie gesagt, mit der „Polari- 

 sationsebene" zusammenfallen lassen. — 



Verfügt man über die absorbirenden Kräfte nach dem- 

 selben Princip, wie über die nicht absorbirenden, so gelangt 

 man zu den Resultaten, die ich nunmehr im Zusammenhang 

 erst für optisch einaxige, dann für zweiaxige Krystalle 

 mittheilen will. 



1. Optisch-einaxige Krystalle. 



Für massige Absorption, wie sie bei Krystallen, die man 

 im durchgehenden Licht beobachtet, stets stattfindet, ist das 

 Gesetz der Fortpflanzungsgeschwindigkeit oj für die ordinäre 

 und extraordinäre Welle: 



mor = B x , mwe = B i cos 2 c-\- B 3 sin 2 c | 1. 



worin c der Winkel der Fortpflanzungsrichtung gegen die 

 Hauptaxe ist und B i , B 3 eine Art Elasticitäts-Constanten 

 des Krystalles sind, die von der Farbe, d. h. %, abhängen, 

 m hingegen die Ätherdichtigkeit bedeutet. Der Absorptions- 

 index für diese beiden Wellen ist gegeben durch: 



2r*= g' C09 ; C +g'T', C 2. 

 B t B ± cos 2 c + B 3 sm 2 c 



worin Q und C 3 die Constanten der absorbirenden Kräfte 

 sind, welche gleichfalls mit der Farbe variiren, und wie oben 

 2m = 1\ d. h. der Schwingungsdauer ist. Variirt die Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit der extraordinären Welle nur wenig 

 mit der Eichtling, wie dies fast bei allen Krystallen statt- 

 findet, so kann man in diesen letzten Formeln für 2? 4 und B 3 

 einen mittleren Werth B einführen und schreiben: 



