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Diese Formeln enthalten das der Beobachtung; entspre- 

 chende Resultat, dass die ordinäre Welle in jeder Richtung 

 ebenso stark absorbirt wird, wie das gewöhnliche Licht paral- 

 lel der optischen Axe, oder, da die y. von der Farbe abhängen, 

 dass bei einfallendem weissen Lichte die ordinäre Welle in 

 jeder Richtung dieselbe Farbe zeigt, welche man in der Rich- 

 tung der optischen Axe wahrnimmt, und zwar findet sich die- 

 ses Resultat vereinbar mit der Neumann' sehen Definition der 

 Polarisationsebene. 



Wir wollen nun das Verhalten einer Platte von der Dicke L 

 aus einem einaxigen absorbirenden Krystall im divergenten 

 polarisirten Lichte untersuchen und dabei in vielbenutzter 

 Weise annehmen, die Platte sei so klein, dass man sie als 

 ein Stück einer von zwei concentrischen Kugelflächen be- 

 grenzten Kugelschale ansehen kann, aus, deren Mittelpunkt 

 die Lichtstrählen ausgehen. 



Setze ich dann die gegenseitige Verzögerung des ordi- 

 nären und extraordinären Strahles in einer Richtung, welche 

 den Winkel c mit der optischen Axe macht, gleich d, — den 

 Winkel, den in dieser Richtung die Schwingungsebene des 

 Polarisators mit dem Hauptschnitt macht a, — den analogen 

 für die Schwingungsrichtimg des Analysators ß. - - die ein- 

 fallende Amplitude A. so wird, da die austretenden Ampli- 



— %olo — %ele 



tuden resp. Ae und Ae sind, nach dem bekann- 



ten Fresxei/ sehen Satz parallel der Schwingungsebene des 

 Analysators nach dem Austritt aus dem Krystall eine Inten- 

 sität erhalten werden, welche ist: 



r -2x l —2x e l e I 



J = A 2 [ cos 2 a cos' 2 ße -f- sin 2 a sin 2 ße D 



— (/.oh -f- ''-Je) ~\ 



2 sin a sin ß cos a cos ß cos d e 



Hierin ist kurz gesetzt: 



TW TOJe 



und von dem Verlust durch die innere und äussere Reflexion 

 abgesehen. 



Da 6 mit wachsendem c selbst wächst, so folgt, dass 

 sich im Allo-emeinen abwechselnd helle und dunkle Ringe um 



