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C { _ C i cos 2 u -f- C 3 sin 2 w 



^ i?! cos- m + -03 sin 2 m 



d. h. zu den obigen Formeln (2) für einaxige Krystalle. 



Besondere Wirkungen der Absorption werden in optisch 

 zweiaxigen Kry stallen in der unmittelbaren Umgebung der 

 optischen Axen beobachtet. Um die Formeln dafür abzuleiten, 

 will ich eine Richtung betrachten, die den gegen 2% kleinen 

 Winkel u mit der einen optischen Axe macht und in einer 

 Ebene liegt, die um den Winkel xp gegen die Ebene XZ, 

 d. h. die der optischen Axen, geneigt ist. Dabei mag xp = 

 sein, wenn die betrachtete Richtung nach der Z-Axe hin liegt. 

 Da 2x der Winkel der optischen Axen ist, so folgt: 



v = 2/ — u cos xp 

 und, wenn man die Quadrate von u vernachlässigt, erhält man 

 aus den Formeln (12) die für Richtungen in der Nähe der 

 einen optischen Axe gültigen: 



2rx c 



■G,{B,-B 2 )+C 3 [B.-B,)} cos 2 |+ C 2 (B.-B,) sin 2 | 



^2 



[C^B.-B^+G, (B.-B,)] sin 2 |+C 2 (B.-B,) cos 2 f 



2zX e = 



oder in anderer Form 



B^B.-B,) 



13. 



2B 2 Tx = (C 4 cos 2 x + C 3 sin 2 y) cos 2 1-+ C 2 sin 2 -| 

 2B 2 Tx e = (C, cos 2 z + C 3 sin 2 x ) sin 2 1+ C 2 cos 2 | • 



13 a . 



Sie ergeben x und x e von {/', nicht aber von u abhängig, 

 und zeigen, dass wenn man aus der ATZ-Ebene heraus in 

 einem engen Kreiskegel um die optische Axe herumgeht bis 

 wieder in die XZ-Ebene, x sich ebenso ändert, als x e beim 

 Gehen in der entgegengesetzten Richtung. 



Für die optische Axe selbst, welche Richtung durch den 

 Index ' angedeutet werden mag, werden diese Formeln un- 

 bestimmt, weil dort xp seine Bedeutung verliert; man muss 

 daher für diese Richtung die Formeln (8) benutzen, welche er- 

 geben, dass der in der XZ-Ebene schwingenden Welle entspricht: 



