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%o = /jsin 2 ^, x e = Z:cos' 2 y und 

 Je 



15. 



also in der Richtung der optischen Axe: 

 x' = x' e = 0. 

 Betrachtet man eine Platte von der Dicke L senkrecht 

 zu einer optischen Axe geschnitten in einer so kleinen Aus- 

 dehnung, dass man sie wiederum als Stück einer Kugelschale 

 um die Lichtquelle als Mittelpunkt ansehen kann, im Polari- 

 sationsapparat, bezeichnet mit a den Winkel der Schwingungs- 

 ebene des Polarisators mit der Ebene der optischen Axen, 

 mit ß den analogen Winkel für den Anal ysator, so ist die 

 beobachtete Intensität gegeben durch: 



J = 



^[sin^-f^ 



+ 2 sin (a-fj sin (ß-fj cos (a-fj cos j^-f) cos 



Hierin ist d der Gangunterschied der beiden in der durch 

 u und ip gegebenen Richtung fortgepflanzten Wellen, deren 

 Schwingungsebenen resp. die Winkel — (tc — ip)l2 und ipj2 

 mit der Ebene der optischen Axen machen. Ferner ist kurz 

 gesetzt : 



Llzwo — l , Llrtüe = le- 

 in der Richtung der optischen Axe selbst aber gilt, da 

 auch da zwei Componenten in verschiedener Intensität fort- 

 gepflanzt werden: 



J = A 2 [cos a cosße -j-smasm#e J | J-Oa. 



Man kann also auch auf die Intensität J die obige Regel 

 anwenden, dass man den für die Richtung der optischen Axen 

 gültigen Werth durch Einführung von u> = tc, ausserdem von 

 6 = erhält. 



Da cos 6 mit wachsender Entfernung u von der optischen 

 Axe periodisch Maxima und Minima erreicht, so erhält man 

 im Allgemeinen helle und dunkle Ringe um die Axe. Der 



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