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Einfiuss der Absorption auf die Erscheinung stellt sich am 

 klarsten heraus, wenn man die Platte so dick nimmt, dass 

 das Ringsystem verschwindet, indem die in cos 6 multiplicirte 

 Exponentialgrösse in Formel (16) sehr klein wird. 



Dann sind trotzdem die beiden ersten Glieder in (16) bei- 

 zubehalten, weil ihre Exponenten in gewissen Richtungen sehr 

 klein werden können, der des dritten nach seiner Bedeutung 

 (13) — (15) aber nicht. 



Zunächst sei Polarisator und Analysator gekreuzt, also 



dann folgt: 



J = -j-sm 2 (2a — \p)[e -\-e J 

 oder in derselben Annäherung 



J — -j-sm 2 (2a — \p)[e -\-e J j li - 

 daraus durch Einführung von ip = n: 



T , Ä 2 . _ ( —toi —Xel'e\ 2 I 17a 



J =-j-snr2a^e +e y j lr*. 



Da a der Winkel der einfallenden Schwingungsebene, 

 ip das Azimuth der betrachteten Richtung gegen die Ebene 

 der optischen Axen ist, so giebt der erste Factor von J die 

 Intensität Null in Ebenen , die durch ip — 2a definirt sind, 

 d. h. für a = oder n/2 (Normallage) in die Ebene der op- 

 tischen Axen fallen und bei einer Drehung des Krystalles 

 gegen die Schwingungsebene des Polarisators sich doppelt so 

 schnell gegen diesen drehen, bei a = ul4 (Diagonallage) also 

 normal gegen die Ebene der optischen Axen stehen u. s. f. 



Dies sind die gewöhnlichen dunkeln Curven, welche auch 

 durchsichtige Krystalle im Polarisationsapparat zeigen. Doch 

 erscheinen sie in der Richtung der optischen Axe durch die 

 Absorption modificirt, denn Formel (17 a ) zeigt, dass sie in 

 der Diagonallage des Krystalls (cc = dort unterbrochen 

 sind durch eine helle Stelle und nur in der Normallage (a — 

 oder fr/2) sich durch die optische Axe fortsetzen. Diese 

 Erscheinung ist bei vielen Krystallen zu beobachten, die zu 

 schwach absorbiren, um das Folgende auch zu zeigen. 



