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J hängt nämlich auch noch von dem zweiten Factor in 

 (35) ab, welcher, wie man leicht nachweisen kann, ganz all- 

 gemein für alle Werthe der Absorptionsconstanten G 

 ein Maximum für ip = und tt, 



t 3tt 



ein Minimum für ip = — und — 



besitzt. Es ergeben sich demnach allgemein für alle Lagen 

 der Krystallplatte im Polarisationsapparat dunkle Büschel in 

 der Eichtling normal zur Ebene der optischen Axen. Man 

 erkennt dieselben am deutlichsten, wenn sie in den Kaum 

 zwischen die intensiveren Minima fallen, welche durch den 

 ersten Factor gegeben sind. d. h. in der Normallage der Kry- 

 stallplatte, aber sie sind auch in den andern Lagen zu be- 

 merken. Sie drehen sich zusammen mit der Krystallplatte. 



Die Beobachtung bestätigt diese Schlüsse in allen Einzel- 

 heiten. — 



Stehen Polarisator und Analysator parallel, so ist a == ß, 

 also unter der Annahme beträchtlicher Dicke der Platte: 



J= A* [sin* («- | y 2xJ °+ cos* (« - f )r 2zA ], ! 18. 

 in der Richtung der optischen Axe 



J' = A 2 [cos 4 a e~ 2 * oK + sin 4 a <f~ 2 * A ] • j 18*. 



Dieser Fall wird am bequemsten mit dem folgenden zu- 

 sammengefasst, dass entweder der Polarisator oder der Ana- 

 lysator beseitigt ist, man z. B. nur eine Turmalinplatte 

 vor oder hinter die Krystallplatte hält, Die Formel hierfür 

 folgt aus (34), indem man den Mittelwerth für alle möglichen 

 Werthe a oder ß nimmt, und lautet: 



^f[ S in<«-|)r^+cos ä ( a -|>-^] |l9. 



J 1 = ~ [cos 2 ar 2 * X + sin 2 «e~ 2 *]. | 19*. 



Die Vergleichung der Gleichungen (18) und (19) zeigt 

 zunächst das Resultat: 



Die Erscheinung bei parallelen Polarisationsebenen ist 



