138 



J = 



71 



COS 



— e * 



2 



sm 2 -g-e 



2 



23 a . 



Die Yergleichung dieser Formelsysteme (20) — (23) zeigt 

 das weitere durch die Beobachtung bestätigte Eesiütat : 



Die Krystalle, deren Absorption dem Typus Epidot ent- 

 spricht, verhalten sich, wenn ihre optische Axenebene pa- 

 rallel der Schwingungsebene des Polarisators ist, ebenso, 

 wie die des Typus Andalusit bei gekreuzten Ebenen und 

 umgekehrt 1 . 



Die beiden Grunderscheinungen selbst wollen wir aus (20) 

 und (21) erschliessen. 

 2iJc 



Da e neben 1 vernachlässigt wird, so wird für Werthe 

 von ip nahe gleich die erste Exponentialgrösse zu vernach- 

 lässigen sein, für Werthe nahe n die zweite. Für mittlere 

 Werthe werden beide sehr kleine nahe gleiche Werthe besitzen. 



Im Falle der Gleichung (20). wo also a = ist, nehmen 

 die Factoren der Exponentialgrössen zugleich mit diesen selbst 

 den grössten und kleinsten Werth an, man erhält also einen 

 dunkeln Büschel normal zur Ebene der optischen Axen 

 (ip = rtj'2) und ein helles Feld ihr parallel, welches sich 

 auch durch das Bild der optischen Axe hin fortsetzt. 



Im Falle der Gleichung (21), entsprechend a = tc 2. neh- 

 men die Factoren der Exponentialgrössen aber ihr Maximum 

 in denjenigen Eichtungen an, wo diese ihr Minimum haben, 

 und umgekehrt; beide wirken sich also entgegen. In Folge 

 dessen wird man mässig dunkele Büschel sowohl normal 

 als parallel zur Ebene der optischen Axen wahrnehmen; 

 das Bild der optischen Axe selbst ist dunkel. 



Die erste Erscheinung entspricht ungefähr der im Pola- 

 risationsapparat bei gekreuzten Schwingungs ebenen erhaltenen, 

 wenn der Krystall in der Diagonallage liegt, die letztere, wenn 

 er in der Normallage liegt. Aber während bei gekreuzten 



1 A. Bertin. Ami. de cliimie (5) Bd. 15, p. 396, 1878. 



