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Schwingungsebenen jedes der beiden Bilder bei einer Drehung 

 des Krystalls um 360° viermal auftritt, zeigt es sich bei 

 parallelen Schwingungsebenen oder nach Entfernung des einen 

 polarisirenden Theiles, nur zweimal. Auch dies bestätigt 

 das Experiment vollkommen. — 



Beobachtet man endlich die Krystallplatten ganz ohne 

 Polarisationsapparat, so gilt die Formel, welche aus (19) durch 

 Bildung des Mittelwerthes für alle a hervorgeht: 



und falls die eine der beiden in der Richtung der optischen 

 Axen fortgepflanzten Wellen stark, die andere nur unmerklich 

 absorbirt wird, für jene Richtung: 



T = — • ! 24 a . 

 4 I 



Diese Formeln geben für alle Gattungen ungleich absorbiren- 

 der Krystalle dunkle Büschel normal zur Ebene der optischen 

 Axen mit hellen Axenbildern, wie sie bereits von Brewster 1 

 beobachtet sind und beim Andalusit, Epidot u. A. leicht wahr- 

 genommen werden können, wenn man durch eine geeignet 

 geschnittene Platte nach dem hellen Himmel blickt. 



Was die schwachen Ringe anbetrifft, welche man nach 

 Beobachtungen von Bertin 2 und Anderen um die Richtung 

 der optischen Axen mitunter wahrnehmen kann, auch wenn 

 man durchaus mit natürlichem Lichte arbeitet, so ist ohne 

 Weiteres klar, dass sie kein reines Absorptionsphänomen 

 sein können, sondern auf Interferenz beruhen. Dazu ist nöthig, 

 dass auf irgend eine W^eise die beiden den Krystall in der- 

 selben Richtung durchlaufenden, senkrecht zu einander polari- 

 sirten Wellen aus ursprünglich polarisirtem Lichte entstanden 

 sind und zuletzt auf eine gemeinsame Polarisationsebene zurück- 

 geführt werden, denn bekanntlich kommt unter anderen Um- 

 ständen keine Interferenz zu Stande. Herr Mallard 3 legt 

 um dies zu erklären der Oberflächenschicht der Kry stallplatte 



1 Brewster, Phil. Trans. Bd. I, p. 11, 1819. 



2 Bertin, 1. c. p. 412. 



3 S. Mallard, Z.-Schr. f. Kryst. Bd. 3, p. 646, 1879. 



