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ebene mit einer optischen Symmetrieaxe zusammenfällt, die der Richtung 

 dieser Axe entsprechenden Lichtgeschwindigkeiten gemessen werden. Da- 

 gegen ist die Frage, welches die auf solche Weise gemessene Geschwin- 

 digkeit sei, wenn die Schnittgerade jener Ebene eine andere Richtung be- 

 sitzt, noch nicht endgültig erledigt. 



Herr W. Kohlrausch hat sich über diesen Gegenstand in der Ab- 

 handlung : „Über die experimentelle Bestimmung von Lichtgeschwindigkeiten 

 in Krystallen" (Inaug. - Dissert. Würzburg 1879. Wiedem. Ann. 6, 86. 

 Dies. Jahrb. 1879, 875) in folgender Weise ausgesprochen. „Mit dem 

 Totalreflectometer lässt sich an einer Fläche aus dem Winkel der totalen 

 Reflexion die Geschwindigkeit bestimmen , mit der sich in dieser Fläche 

 eine Lichtwelle fortschiebt, welche senkrecht steht auf der Projection der 

 Beobachtungsrichtung auf die Fläche." „Denken wir uns nun in einem be- 

 liebigen ebenen Krystallschnitt diese Lichtgeschwindigkeiten in allen Rich- 

 tungen bestimmt, so werden dieselben, von einem Punkte als Mittelpunkte 

 aus nach den entsprechenden Richtungen als Längen aufgetragen, in ihren 

 Endpunkten Punkte der dieser Krystallfläche zukommenden Schnittcurve 

 mit der Wellenfläche liefern." — Dabei ist mit Wellenfläche die Oberfläche 

 der Wellengeschwindigkeiten [surface des vitesses normales, surface d'elasti- 

 cite ä deux nappes, surface of wave velocities] bezeichnet, welche die erste 

 positive Fusspunktfläche der Strahlenfläche [FRESNEL'schen Wellenfläche. 

 surface des ondes lumineuses, surface of ray velocities] ist. Bedeuten et, b. c 

 (a >> b >» c) die Hauptlichtgeschwindigkeiten eines optisch zweiaxigen Kry- 

 stalles, u, v, w die auf die optischen Symmetrie axen bezogenen Richtungs- 

 cosinusse der Normale einer ebenen Welle, q die Geschwindigkeit dieser 

 Welle , so ist die Gleichung der Wellenfläche in Polarcoordinaten : 



a 2 — q 2 ' b 2 — q- 1 c 2 — q 2 

 Ich werde mich in dieser Mittheilung nur mit optisch einaxigen 

 Krystallen beschäftigen. Die Wellenfläche zerfällt hier in eine Kugel und 

 eine Rotationsfläche 9i. Ist der Charakter der Doppelbrechung negativ, 

 so ist b = c ; die Kugel hat den Radius c ; die Fläche 9? hat den Umdrehungs- 

 halbmesser c in der Richtung der optischen Axe X und den Halbmesser a 

 in allen zur optischen Axe senkrechten Richtungen. Eine durch die op- 

 tische Axe gelegte Ebene schneidet $1 in einem Oval mit den Halbaxen 

 und o; bezeichnet man die Neigung des Radius q gegen die optische 

 Axe mit <r, so ist die Gleichung dieses Ovals: 



q 2 = c 2 cos 2 a -f- Ct 2 sin 2 a 

 Eine durch den Mittelpunkt gelegte Ebene G schneidet die Fläche 

 $i in einem Oval mit den Halbaxen r und er, die erstere liegt in dem 

 Hauptschnitt H von G, die letztere steht senkrecht zur optischen Axe. 

 Bildet r mit der optischen Axe den Winkel /. so ist: 

 (1) r 2 = c 2 cos 2 x + a~ sin 2 / 

 Wir bezeichnen mit ip den Winkel, welchen der in G gelegene Radius p 

 mit dem Hauptschnitt von G einschliesst ; dann ist: 



