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Michel - Levy : Mesure du pouvoir birefringent des 

 mineraux en plaque mince. (Bulletin de la Societe mineralogique 

 <le France 1883. pag. 143—160.) 



In dieser Abhandlung werden Methoden zur Bestimmung der Doppel- 

 brechung für Minerale entwickelt, welche in Dünnschliffen von der Dicke 

 0,01 mm — 0,03 mm vorliegen. In einem solchen Dünnschliff eines Gesteins 

 sind Krystalle in allen möglichen Lagen eingestreut und es ist leicht im 

 Polarisationsmikroskop unter gekreuzten Mcols diejenigen Krystallschnitte 

 ausfindig zu machen, welche vermöge ihrer Lage die stärkste Doppelbrech- 

 ung liefern oder wenigstens derselben sehr nahe kommen, — sie zeigen 

 die Farben der höchsten Ordnung. 



Diese Farben werden abhängig sein von der Dicke der Platte e und 

 dem Unterschied der Brechungsexponenten des ordentlichen und ausser- 

 ordentlichen Strahls X. Bezeichnet man mit w den Winkel, den der Haupt- 

 schnitt des Minerals mit dem des Polarisators macht, mit l die Wellen- 

 länge, so ist die Intensität eines einfarbigen Strahls (roth) gegeben durch 



X R 



I = R sin 2 (o sin 2 n e — ? 



R 



Für weisses Licht ist die Intensität also gegeben durch die Form: 

 I = ^B 1 sin 2 7rey 



Die Untersuchung der Farbe resp. Lichtintensität liefert das Pro- 

 duct eX; wird weiter die Dicke des Schliffs e bestimmt, so ergiebt sich 

 X, die doppelbrechende Kraft des Minerals. 



Zur Bestimmung von eX sind die gewöhnlichen Methoden, z. B. mit 

 Hülfe des Babinet-Jamin'schen Compensators bei mikroskopisch kleinen Kry- 

 stallschnitten, wie sie in Dünnschliffen von Gesteinen vorliegen, schwierig 

 airzuwenden. Michel-Levy giebt zu diesem Zweck ein Ocular für das 

 Polarisationsmikroskop an, welches im Wesentlichen in einem zweiten seit- 

 lich angebrachten Polarisationsapparat besteht. Ein Metallspiegel unter 

 45° geneigt, mit einem Loch in der Mitte (oder ein total reflectirendes 

 Prisma mit einem cylindrischen Ansatz in der Mitte) im Innern des Ocu- 

 lars gestattet gleichzeitig so zu sagen durch 2 Polarisationsmikroskope 

 zu sehen. Durch das Loch des Metallspiegels erblicken wir die Farben 

 des ausgewählten Krystallschnitts, dieselbe erscheint vermöge des reflecti- 

 renden Metallspiegels umgeben von der Farbe herrührend von einer Stelle 

 eines Quarzkeils (// zur Axe). Durch Verschieben und Drehen des Quarz- 

 keils ist es aber leicht, die beiden Farben und Intensitäten identisch zu 

 machen, die Grösse e X für unseren Krystallschnitt also auszudrücken durch 

 die Verschiebung des Quarzkeils. 



Bezeichnen wir mit 1 K die direct am Apparat ein für alle Mal aus- 

 zumittelnde Verschiebung des Quarzkeils, welche dem Gangunterschied 

 einer Wellenlänge entspricht, mit t die Verschiebung vom Nullpunkt des 

 Keils, welche zur Übereinstimmung mit der Farbe des Krystalls führt, 

 so ist: 



m* 



