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gäbe von Wärme in den Weltraum durch Strahlung von der 

 Oberfläche der ausser sten Schale aus, der hier eintretende Wärme- 

 verlust wird von der nächst inneren Schale zum Theil ersetzt, 

 diese wieder entnimmt einen theilweisen Ersatz ihres Verlustes 

 von der benachbarten innern u. s. f., woraus also eine progressive 

 Zunahme der Temperatur der Schalen von Aussen nach dem Cen- 

 trum folgt. 



Stellt man die Temperatur vom Centrum nach der Oberfläche 

 durch die Eeihe: 



T, T', T", T n , . . . t 



dar, so liegt zwischen T und t ein Temperatur-Unterschied, der 

 unmittelbar nach dem Zusammengerinnen des Tropfens aus Däm- 

 pfen = o war, dann durch Abkühlung immer grösser wurde, 

 nach Erreichung eines Maximums wieder abnimmt , bis endlich 

 in unbestimmbarer Zeitferne T = t = der Temperatur des Welt- 

 raums geworden, insofern keine äussere Wärmequelle diese letztere 

 Temperaturgrenze um Etwas erhöht. Zunächst ist es die Inso- 

 lation, welche die Abkühlung von t begrenzt und, von Aussen 

 nach Innen wirkend, in einer gewissen Tiefe eine Schicht unver- 

 änderlicher Temperatur darstellt, unter welche auch die Gesammt- 

 Abkühlung nicht herabsinken kann. Dies ist die thermische Ge- 

 schichte eines Planeten. 



Die gegenwärtige Progression der Wärmezunahme von Aussen 

 nach Innen hat die Wissenschaft, für eine der Oberfläche nahe 

 Parthie, soweit ergründet, dass auf je 30 Met. Tiefe eine Zu- 

 nahme um 1° C. angenommen werden darf. Geschmolzene Laven, 

 aus beträchtlichen Tiefen emporgepresst, konstatiren ein weiteres 

 Glied der Reihe. Wenn man die Zunahme um 1° C. auf 30 Mtr. 

 zu Grund legt , so würde dem Abstand von 60,000 Mtr. unter 

 der Oberfläche ein Glied T n der Reihe mit einer — wohl unter 

 der Wahrheit bleibenden — Temperatur von 2000° C. entsprechen, 

 bei welcher Temperatur gewiss ein flüssiger Zustand der Masse 

 anzunehmen ist. Nach dem analytischen Kalkül über den Gang 

 der Wärmeleitung muss die centrale Temperatur T, abgeleitet 

 aus T n — 2000°, der ursprünglichen Höhe noch sehr nahe sein. 

 Zwischen T n und t liegen sodann die aus dem flüssigen Zustand 

 in den starren übergegangenen Rindenschichten. 



Diese Betrachtung bezieht sich auf die Gegenwart, sie leitet 



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