auf das optische Verhalten piezoelektrischer Krystalle. 245 



von bestimmten Axenverhältnissen schwingen, deren Hauptaxen diejenigen 

 Lagen haben, welche die Schwingungsrichtungen bei fehlendem Drehungs- 

 vermögen besitzen würden. 



Diese Richtungen können experimentell in einfacher Weise ermittelt 

 werden, da die Rechnung zeigt, dass die im polarisirten Lichte bei Wechsel 

 des elektrischen Feldes stattfindende Intensitäts- , bezw. Farbenänderung 

 der Krystallplatte ein Minimum wird, wenn die lange Diagonale des 

 Analysators und die kurze des Polarisators zu einer der gesuchten Rich- 

 tungen symmetrisch stehen und dabei miteinander einen der ursprünglichen 

 Drehung der Polarisationsebene gleichen Winkel bilden. Dementsprechend 

 wurden diejenigen Stellungen der Nicols aufgesucht, für welche die Kry- 

 stallplatte bei der Stärke nach wechselndem elektrischen Felde in mög- 

 lichst unveränderter blauvioletter Färbung erschien. 



Wie die Gleichungen (1') zeigen, wird das Natriumchlorat im elektri- 

 schen Felde im Allgemeinen optisch zweiaxig. Die Lage der optischen 

 Axen (oder eigentlich Axen der Isotropie), welche bei regulären Krystallen 

 von der Intensität der erzeugten Doppelbrechung unabhängig ist , folgt 

 indessen einfachen Gesetzen , wenn die Elektrisirungsrichtung in einer 

 Würfel- oder Rhombendodekaederfläche liegt. Die bei den Experimenten 

 realisirten Fälle sind die folgenden: 



I. Elektrisirungs- (Kraftlinien-) Richtung eine Würfelnormale (X°). 

 Die optischen Axen sind die beiden anderen Würfelnormalen ; die stärkste 

 Doppelbrechung, gegeben durch ö> t 2 — w 2 2 = 2e 41 a, findet in der Richtung 

 der Kraftlinien statt , die entsprechenden Schwingungsrichtungen bilden 

 + 45° mit den Würfelkanten. 



IL Elektrisirungsrichtung eine Dodekaedernormale, z.B. Halbi- 

 rungslinie des (X°, Y°). Eine optische Axe ist parallel den Kraftlinien, 

 die andere // Z°. Das Maximum der Doppelbrechung (von dem gleichen 

 Betrage wie im Fall I) findet statt parallel der Halbirungslinie des«^(X°, — Y°), 

 wobei die Schwingungsrichtungen mit den Kraftlinien Winkel von 45° bilden. 



III. Kraftlinien parallel einer Oktaedernormale. Der Krystall 

 wird optisch einaxig, wobei die optische Axe den Kraftlinien parallel und 

 die Stärke der Doppelbrechung durch me 41 ]/3 (unter m das inducirte 

 Moment verstanden) gegeben ist. 



Zu den entsprechenden Beobachtungen dienten einerseits natürliche 

 Krystalle — Würfel in der Ausbildung als quadratische Tafeln — , anderer- 

 seits eine von einem Paar Würfelflächen und zwei schmalen, zu Dodekaeder- 

 flächen parallelen Flächenpaaren begrenzte „Dodekaederplatte" und eine 

 kleinere „ Oktaederplatte u mit zwei zu einer Oktaederfläche parallelen und 

 zwei kleinen dazu senkrechten Flächen — letztere beiden Platten aus 

 grossen Krystallen herausgeschnitten — . Wenn Beobachtungen in der 

 Richtung der Kraftlinien angestellt werden sollten, wurden als zu ladende 

 Conductorplatten zwei verticale, mit Wasser gefüllte Glaströge benutzt, 

 und zwischen ihnen die Krystallplatten in einem mittleren Troge, der zur 

 Erzielung besserer Isolation und Durchsichtigkeit der Platten meistens mit 

 Benzol gefüllt wurde, aufgestellt. 



