248 F. Packeis, Ueber den Einfluss des elektrostatischen Feldes 



2. Beobachtungen an Quarz. 

 Für die trapezoedrisch-tetartoedrische Gruppe des hexagonalen Systems 

 nehmen die Formeln (1), wenn man die Z°-Axe in die dreizählige, die 

 X°-Axe in eine zweizählige Symmetrieaxe legt, die Gestalt an: 



(1") Bu ~~ W °° 2 = Gn a ' B * 2 ~" ^o * = ~ 6u a ' Bm ~ = °> 



B 2 3 = e 41 a, B 8X = — e 41 b, B 12 = — e n b, 



sie enthalten also zwei elektrooptische Constanten. 



Genau genommen, würde in analoger Weise, wie beim Natriumchlorat, 

 die Circularpolarisation zu berücksichtigen sein, doch hat dieselbe beim 

 Quarz wegen dessen natürlicher Doppelbrechung nur für Wellen, die sich 

 nahezu parallel der Hauptaxe fortpflanzen, merklichen Einfluss. Zu den 

 Messungen dienten folgende Platten, die aus einem grossen Krystall 

 (wahrscheinlich brasilianischen Ursprungs) unter Vermeidung der verzwil- 

 lingten Partien geschnitten worden waren: 



1. Breitseiten parallel der Y°Z°-Ebene, ihre Kanten //Z° (59,9 mm 

 lang) und // Y° (44,7 mm), Dicke 3,16 mm. 



2. Breitseiten ebenfalls // der Y° Z°-Ebene. ihre 20,5 bezw. 20,75 mm 

 langen Kanten aber // den Halbirungslinien der Winkel zwischen Y° und Z° 

 (bis auf einen kleinen, bei der Rechnung berücksichtigten Orientirungs- 

 fehler), Dicke 3,51 mm. 



3. Breitseiten // der X°Z°-Ebene, ihre Kanten unter 45° gegen die 

 Z°- und X°-Axe geneigt; Dimensionen nahezu wie bei 2. 



Im Falle 1 und 2 ist die Eichtling der Kraftlinien die X-Axe, also 



B ll — W 0° 2 = — ( B 22 — W o° 2 ) = e il m > B 33 — *>e° 2 = °> B 23 = e 41 M > 



B 31 = B 12 = o. Hieraus ergeben sich die Gangunterschiede der 

 Y°-Axe, d % U der Halbirungslinie des <^C (Y°, Z°) und ^ s // derjenigen des 

 ( — Y°, Z°) bezw. proportional mit e n , fe n 4-e 41 und fe u — e 4I , ab- 

 gesehen von kleinen Correctionen wegen der Orientiruugsfehler und der 

 mit der dielektrischen Polarisation verbundenen Längenänderung der Plat- 

 ten, welche aber bei der Berechnung stets berücksichtigt wurden ; zwei von 

 ihnen würden also schon ausreichen zur Bestimmung von e u und e 41 . 

 Ausserdem wurde die Änderung der Interferenzringe im convergenten Licht 

 um die Z°-Axe beobachtet, welche durch eine ziemlich complicirte Rechnung 

 auf die Grösse w x 2 — w y 2 = 2 e u m führt. 



Bei der Platte 3 findet nur eine dielektrische Polarisation // Y° statt, 

 so dass die optische Änderung lediglich durch B 31 = — e 4I m, B 12 = — e n m 

 gegeben ist. Die durch B 31 bestimmte Drehung der optischen Symmetrie- 

 axen um Y° verursacht Gangunterschiedsänderungen (J 4 , J 6 ) in den Rich- 

 tungen, welche die Winkel (Z°, X°) und (Z°, — X°) halbiren, und zwar 

 sind dieselben entgegengesetzt gleich und (bis auf die kleine Correction 

 wegen der Längenänderung) proportional mit + e 41 m. 



Bei den Compensatorbeobachtungen wurde weisses Licht angewen- 

 det, wobei der ursprüngliche Gangunterschied durch geeignet eingeschaltete 

 andere Quarzplatten so weit compensirt wurde, dass der schwarze Interferenz- 

 streifen des Compensators im Gesichtsfelde erschien. Dass die Messung 



