auf das optische Verhalten piezoelektrischer Krystalle. 249 



mit weissem Lichte zulässig war, wurde durch einige vergleichende Be- 

 obachtungsrerhen mit Na-Licht, welche die gleiche Streifenverschiebung 

 ergaben, wie mit weissem Licht, festgestellt ; hieraus folgt, dass die durch 

 das elektrische Feld erzeugten Geschwindigkeitsdifferenzen der beiden 

 Wellen im Quarz von der Wellenlänge höchstens sehr wenig abhängen. 



An der grossen Platte 1 wurden zunächst mehrere Beobachtungs- 

 reihen bei verschiedenen Ladungspotentialen angestellt, um die Proportio- 

 nalität des Gangunterschiedes mit dem Potentialgefälle in der Platte zu 

 prüfen, wobei dieselbe sich innerhalb der angewandten Grenzen des letzteren 

 (14 und 90 c. g. s.) befriedigend erfüllt zeigte. Ferner wurde durch be- 

 sondere Versuche nachgewiesen, dass die dielektrische Polarisation und 

 somit die optischen Änderungen in der ganzen Ausdehnung der Platte 

 merklich constant waren bis auf eine geringe Abnahme in unmittelbarer 

 Nähe der Ränder. 



Die bereits erwähnten Beobachtungen über die Änderung, welche die 

 Durchmesser der Interferenzringe um die Hauptaxe im elektrischen Felde 

 erleiden, wurden an der Platte 1 in der Weise ausgeführt, dass dieselbe 

 zwischen geeignet aufgestellten Linsen auf einem um messbare Winkel 

 drehbaren Tischchen lag, und man durch Drehung desselben einen Ring 

 vor und nach elektrischer Ladung der Belegungen auf das Fadenkreuz 

 eines Fernrohres einstellte; der hierbei gemessene Ringdurchmesser war 

 der Y°-Axe parallel und somit einer der beiden Durchmesser, die im vor- 

 liegenden Falle die grösste Änderung erleiden. Die Resultate dieser Mes- 

 sungen stimmten mit jenen der Compensatormessungen an derselben Platte 

 in der Richtung Y° befriedigend überein, waren aber an sich weniger genau. 



Durch die Compensatorbeobachtungen in den oben besprochenen fünf 

 Fällen ergaben sich für die Gangunterschiede, welche auf der Weglänge 

 1 mm durch das Potentialgefälle 1 hervorgebracht werden, folgende Werthe : 

 d\ J\ J' 9 —J\ J' 5 



2,58. KT 8 5,11. 10~ 8 2,94. 10~ 8 1,043. 10 -8 1,085 . 10~ 8 

 und hieraus für die elektrooptischen Constanten: 



= _j_ i ? 40 . 10 -8 , ^ = + 0,586 . 10~ 8 . 



Damit rückwärts berechnet, wird: 



J\ J\ J' z -4\ * t 



2,64. 10" 8 4,95 . 10~ 8 2,84 . 10~ 8 1,091 . 10~ 8 1,091 , KT 8 . 



Die piezoelektrischen Constanten des Quarzes waren zwar 

 schon von Riecke und Voigt 1 bestimmt, doch habe ich die Bestimmung 

 an drei Prismen, die aus dem zur elektrooptischen Untersuchung benutzten 

 Krystall hergestellt waren, wiederholt, um von etwa vorhandenen Unter- 

 schieden des Materials unabhängig zu sein. Die Beobachtungen ergaben 

 bei Druck // Y und parallel den Halbirungslinien der Winkel zwischen Y 

 und Z folgende Momente //X°: 



1 Riecke und Voigt, 1. c. p. 539. 



