auf das optische Verhalten piezoelektrischer Krystalle. 251 



elektrischen Eigenschaften auch für die Untersuchung der elektrooptischen 

 Erscheinungen geeignet erscheinen. Indessen verhinderten bei den ge- 

 wöhnlichen Varietäten (insbesondere auch der piezoelektrisch untersuchten 

 brasilianischen) die sehr starke Absorption des ordinären Strahles und bei 

 den durchsichtigen Varietäten von Elba die starken optischen Anomalien 

 die Beobachtung der Änderungen der Doppelbrechung vollständig. Nur 

 ein blauer Turmalin (wahrscheinlich von Mursinsk) erwies sich hinreichend 

 homogen und durchsichtig für den ordentlichen Strahl, um wenigstens in 

 dünnen Platten die Beobachtung von Interferenzerscheinungen im polari- 

 sirten Lichte zu ermöglichen. 



Zunächst wurde an einer zur krystallographischen Hauptaxe Z° senk- 

 rechten Platte, die in einem elektrischen Felde mit zur Plattenebene 

 parallelen Kraftlinien um Z° drehbar angebracht war, die Beziehung 

 zwischen der Kraftlinienrichtung und den Schwingungsrichtungen im senk- 

 recht durchgehenden Lichte geprüft, welche ich schon früher aus der 

 allgemeinen Theorie abgeleitet hatte 1 , und welche sich folgendermaassen 

 ausdrücken lässt. Bilden die Kraftlinien mit einer der Symmetrieebenen 

 (Y°Z°) den Winkel \p] so ist eine der zu Z° normalen optischen Symmetrie- 

 axen (Y) des durch die Elektrisirung optisch, zweiaxig gemachten Krystalls 

 gegen jene Ebene unter dem Winkel nach der anderen Seite hin ge- 

 neigt. — Die experimentelle Bestimmung der Schwingungsrichtungen X, Y 

 konnte, allerdings nicht sehr genau, durch Aufsuchung derjenigen Stellungen 

 der gekreuzten Nicols geschehen, für welche sich iii der Platte bei wech- 

 selndem elektrischem Felde kein Intensitätswechsel zeigte. Es ergaben 

 sich so folgende correspondirende Winkel werthe : 



ip — xp beobachtet °. 15° 20° 24° 30° 36° 45° 



— V „ 10| 15i 18| 20 24 30| 



— y ber. = -I {tp — ip) : 10 13^ 16 20 24 30. 



Die Doppelbrechung //Z°, welche durch dielektrische Polarisation 

 nach irgend einer dazu senkrechten Richtung erzeugt wird, ist durch e 22 x t 

 gegeben; diese Constante konnte daher durch Compensatormessungen an 

 der zuvor erwähnten Platte wenigstens angenähert bestimmt werden, und 



zwar ergab sich : = 0,9 . 10~~ 8 . 



Eine Berechnung von e' 22 # war hier nicht möglich, weil die 

 piezooptischen Constanten an dem vorhandenen Material nicht bestimmt 

 werden konnten. Ebensowenig konnten die anderen elektrooptischen 

 Constanten des Turmalins (e 13 , e 33 , e 42 ) 2 ermittelt werden; doch ge- 

 lang es, an einer zur optischen Axe parallelen Platte durch Beobachtung 

 der Curven gleichen Gangunterschiedes nachzuweisen, dass auch di- 

 elektrische Polarisation parallel der (polaren) Hauptaxe eine Änderung 

 der Doppelbrechung hervorruft, und zwar eine Zunahme der letzteren, 



1 F. Pockels, Dies. Jahrb. Beil.-Bd. 7. 220. 1890. 



2 Vergl. F. Pockels, 1. c. p. 220. 



