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Aus dieser Theorie allein aber auch den Satz (IL) abzuleiten, scheint 

 mir schwierig zu sein. Denn nach diesem Satze hat eine momentane 

 Einwirkung der Wärmestrahlen einen entgegengesetzten electrischen Zu- 

 stand zur Folge wie eine länger dauernde Wärmewirkung. 



Am Turmalin, Topas und Gyps hat der Verf. keine den Erscheinungen 

 A am Bergkrystall analogen erhalten. Karl Sehering. 



P. Glan : Über einen Polarisator. (Repertorium für physikalische 

 Technik. Bd. 16. p. 570—573. 1880. Referat: Beiblätter zu den Annalen 

 der Physik und Chemie. Bd. V. p. 51.) 



Die beiden Kalkspathprismen, P 4 , P 2 (s. Figur), aus denen der Verf. 

 einen Polarisator zusammensetzt, sind so geschnitten, dass die optische 

 Achse in den Flächen a 4 und a 2 liegt (die senkrecht 

 cti ~k* zur Ebene der Figur stehen), und zwar parallel den 

 Kanten k t und k 2 , also auch normal zur Ebene der 

 Figur. Der Winkel, den die Kathetenfläche a 4 mit 

 der Hypothenusenfläche c 1? sowie a 2 mit c 2 bildet, 

 beträgt 39° 43'. Die beiden Prismen sind durch 

 einen .circa 0,5 mm breiten , mit Luft erfüllten Zwi- 

 schenraum getrennt. Parallele Lichtstrahlen, welche 

 senkrecht auf a ± eintreten, gelangen daher auf die 

 Luftschicht unter einem Incidenzwinkel von 39° 43' ; 

 da nun für ordentliche Strahlen der Grenzwinkel der totalen Reflexion 

 37° 12', für die ausserordentlichen 42° 15' beträgt, so werden die ersteren 

 total reflectirt, die letzteren allein, durchsetzen die Luftschicht und das 

 zweite Prisma. Die Polarisation des durchgehenden Lichtes ist eine voll- 

 ständige; denn der ordentliche, von der Luftschicht total reflectirte Strahl 

 fällt auf die geschwärzte Seitenfläche unter einem Incidenzwinkel von nur 

 10° 34', gelangt zwar reflectirt wieder zur Luftschicht, wird aber noch 

 einmal total reflectirt. Ausser für Strahlen, welche normal auf a A auf- 

 fallen, ist die Polarisation auch noch vollständig für solche Strahlen, 

 welche gegen die Normale um 3° 58',7 oder weniger geneigt sind. 



Das Prisma hat ferner den Vorzug, dass seine Länge, also seine 

 Dimension längs der Richtung der Lichtstrahlen nur gering zu sein 

 braucht, so dass es weniger absorbirend wirkt als ein Nicol'sches oder 

 Foucault'sches Prisma. Der Vergleich mit diesen ergiebt: Ein Bündel 

 paralleler Strahlen , dessen Querschnitt ein Quadrat von der Seitenlänge 

 a bildet, erfordert zur vollständigen Polarisation: 



ein Nicol'sches Prisma von der Länge 3,281. a 

 ein Foucault'sches „ „ „ „ 1,228. a 

 ein hier angegebenes „ „ „ „ 1,141. a. 



Karl Schering. 



