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liegenden Achsen leicht drehen lässt. Mittelst einer auf die Mitte ihrer 

 Rückseite wirkenden Feder wird sie darauf, nachdem ein kleines Tröpfchen 

 einer stark lichtbrechenden Flüssigkeit auf sie gebracht worden ist, gegen 

 die eine Seitenfläche eines quadratischen Glasprismas gedrückt. 



Der Herr Referent meint nun, es könne nach dem Andrücken zwischen 

 den beiden Ebenen noch eine Neigung von \ bis £ Grad bestehen bleiben 

 und kommt, nachdem er die Fehlergleichung für diese Annahme aufgestellt 

 hat, zu dem Schluss, dass man für die 5. Dezimale nicht mehr einstehen 

 könne, kaum noch für die 4te, da man über die Grösse jenes Winkels kein 

 Urtheil gewinnen könne, wenigstens nicht ohne besondere, komplicirte Vor- 

 richtungen. 



Bei der Annahme einer Neigung von £ bis \ Grad zwischen den beiden 

 Ebenen ist nun offenbar übersehen worden, dass die Objektplatte um alle 

 in ihrer Ebene liegenden Achsen sich leicht drehen kann und nur in der 

 Mitte durch eine senkrecht hinter der Mitte der Prismenfläche befindliche 

 Spitze gegen diese gedrückt wird. Bei einer solchen Befestigung muss sie 

 sich so vollständig an das Prisma anlegen , als es die Vollkommenheit der 

 einander berührenden Ebenen nur gestattet. Sehr zahlreiche Versuche haben 

 mir auch immer gezeigt, dass dies in der That der Fall ist. Die kleinen 

 Abweichungen von der vollkommenen Ebene, welche sich sowohl bei dem 

 Prisma, als besonders bei der Objectplatte (namentlich nach dem Rand zu) 

 immer finden, rufen nämlich Interferenzstreifen hervor, welche die Grösse 

 und Richtung des Neigungswinkels für jede Stelle der Berührungsfläche 

 leicht erkennen lassen. 



Bedeutet t den Neigungswinkel, a den Einfallswinkel der Licht- 

 strahlen, \ die Wellenlänge des "Lichts in der starkbrechenden Flüssigkeit, 

 in den Brechungsexponent derselben und d den Abstand zweier Interferenz- 

 \ 



streifen, so ist e — — - — === . Es folgt daraus, dass für alle Werthe 

 2d V n 2 — sin 2 a 



von o, n = 1,66 und d = 1 mm, e noch nicht 1' beträgt. 



Bei der Beobachtung zeigt sich nun fast immer an der Berührungs- 

 fläche ein mittlerer streifenfreier Fleck, umgeben von mehreren konzentri- 

 schen Interferenzringen , da Objekt und Prisma nach dem Rand zu immer 

 etwas konvex sind. Die Rundung darf bei brauchbaren Objekten allerdings 

 nur gering sein. Sollten sich einmal gar keine Streifen zeigen, so hat sich 

 irgend ein Hinderniss der vollständigen Berührung der beiden Flächen ent- 

 gegengestellt , welches natürlich erst beseitigt werden muss , ehe man zur 

 Messung schreiten kann. Sind die Streifen aber in der angegebenen Weise 

 sichtbar, so ist das ein Beweis, dass die Neigung der beiden Platten in der Mitte 

 ganz unbedeutend ist, nach dem Rand zu aber kaum über 1' beträgt. Für 

 den vorliegenden Zweck kann dieselbe umsomehr vernachlässigt werden, als 

 sie nicht die Lage, sondern nur die Schärfe des Bildes von der Grenze der 

 Totalreflexion im Fernrohr beeinflusst , und diese grösstentheils durch die 

 Akkommodation des Auges wiederhergestellt wird. 



Am Schlüsse des Referats wird noch die Frage aufgestellt, bei welchem 

 Querschnitt des Prismas man alle Brechungsexponenten zwischen 1 und N 



