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Wird dagegen auf einen Durchmesser C, z. B. C t ein Druck ausgeübt, 

 so bestimmt der Kreis K 2 , der den Durchmesser B 2 enthält, die Ebene, 

 welche die Kugel in zwei Hälften theilt, von denen die eine: (6), (1), (2) 



E i C / B 



(40 



Fig. 1. 



ganz positiv, die gesammte andere (5), (4), (3) negativ electrisch wird. 

 C t ist jetzt der Durchmesser, an dessen Ende die grösste Electricitätsmenge 

 auftritt. Während also die Druckrichtung von B t nach C ± gerückt ist, 

 also um einen Winkel von 30° gedreht ist, hat die „Richtung grösster 

 Electricitätsmenge", den Winkel, welchen C 3 mit C t einschliesst, d. i. 60° 

 durchlaufen. Wenn die Druckrichtung in die Mitte zwischen B t und C t 

 fällt, so ist die grösste Electricitätsmenge an den Endpunkten von B 3 , also 

 einer Linie, welche, wenn sie selbst gedrückt wird, keine Electricität zeigt. 



Ich habe versucht, diese Erscheinungen durch eine allgemeine Formel 

 darzustellen. Dies geschieht am einfachsten in folgender Weise: Eine 

 beliebige Richtung (r) sei durch die Winkel : 



ß, welchen (r) mit der Hauptachse AA' bildet, 



o, welchen die Protection von (r) auf die zu AA' normale Ebene mit 

 einer bestimmten Achse fehlender Piezoelectricität z. B. B ± bildet, eindeutig 

 bestimmt. 



Mit dieser selben Achse möge die zu AA' normale Druckrichtung den 

 Winkel 



cp einschliessen ; a und cp sind in demselben Sinne (in der Fig. 1 im 

 Sinne: (1), (6), (5) etc.) positiv zu zählen. 

 Setzt man dann 



e = E . sintf . sin (a -f 2<p) 

 so wird man finden, dass diese Formel die Maxima (e — E) und Minima 



N. Jahrbuch f. Mineralogie etc. 1883. Bd. IL. k 



