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ciellen Fällen verhält sich ein aus einem Krystall geschnittenes Prisma 

 wie ein unkrystallinisches, so z. B. wenn dessen Längsachse eine Sym- 

 metrieachse des Krystalls ist. Ein solches Prisma lässt sich durchbiegen, 

 ohne sich gleichzeitig zu tordiren. 



Die Theorie der Biegung eines Prisma, das an seinen beiden Enden 

 durch Schneiden unterstützt ist, und in der Mitte belastet wird, führt 

 der Verf. unter der Voraussetzung durch , dass die Glieder , welche als 

 Factor das Verhältniss der Querdimension zur Länge in zweiter Potenz 

 enthalten, vernachlässigt werden können. Für die Senkung s der belasteten 

 Mitte eines im Querschnitt rechteckigen Prisma ergiebt sich dann (wie für 

 unkrystallinische Körper) die Gleichung: 



L 3 

 64 n 3 m 



in welcher: 



L die freie Länge des Prisma (Abstand der Schneiden), 



2 m die Breite, 2n die Höhe, 



P die Belastung der Mitte, 



E die „Biegungsconstante" bedeutet. 

 Wird dasselbe Prisma um seine Längsachse durch eine Kraft tordirt, 

 deren Drehungsmoment N ist, so giebt der Verf. für den Drehungswinkel 

 z des Prisma die Gleichung 



(2) r = — L .NT 



-— m 2 n* — n 4 f ( — ) 

 3 v n J 



wenn mit n die Hälfte der kleineren Querdimension bezeichnet ist; mit 



T die „Torsionsconstante", mit f(^^) eine im Allgemeinen nicht völlig 



angebbare Function des Verhältnisses ™ , von der sich aber nachweisen 



lässt, dass sie mit wachsendem Werthe von — einer Constanten sich 



n 



nähert. Um diese Constante eliminiren zu können, würde der Beobachter 

 also wenigstens zwei gleich orientirte Prismen von verschiedenen Dimen- 

 sionen zu untersuchen haben; die Beobachtungen an einem dritten Prisma 



würden controlliren lassen, ob ~ so gross genommen ist , dass f 



einer Constanten merklich gleich wird. 



Die Grössen E [Gleichung (1)] und T [Gl. (2)] sind abhängig von der 

 Orientirung des Prisma gegen die krystallographischen Achsen: Der Verf. 

 zeigt, dass E sowohl wieT, multiplicirt mit der Determinante der 21 Elasti- 

 citätsconstanten, einer linearen Function dieser Constanten gleich ist, welche 

 für E, 15, für T, 17 Glieder enthält. Die Coefficienten der einzelnen Glie- 

 der sind ganze homogene Ausdrücke vierten Grades, gebildet aus den 

 Cosinus der Winkel, welche die Achse des Prisma und (bei T) die grössere 

 Querdimension mit den krystallographischen Hauptachsen bildet. Durch 

 Beobachtung der Biegung an 15 verschieden orientirten Prismen erhält 



