— 211 — 



В 2к а 

 ООО 



называя 



в 



' = J* J j [kj_ <р, (г) ІѴ, н- /,; 2 <р 2 (г) ІѴ 2 ] г 2 . sin а . cos а . dadti , 



[ \ ь (г) г 2 г = F, (В) и J А, Ь (г) г 2 Л- = F 2 (В) 

 о о 



имѣемъ 



F^T.lNiF^ty + N^iÖ)]. 



В есть наибольшій радіусъ молекулярнаго дѣйствія. Со стороны твер- 

 даго тѣла притяженіе равно 



F z = izNF(B) 



если N есть концентрація атомовъ растворяющагося тѣла; слѣдовательно 

 сила, направленная въ сторону растворителя, равна 



F=F e '—F z = Tz [N x F x (В) -н 2V 2 F 2 (В) — NF (В,)] . 



Если толщина В г и В больше В, то nF x (В\ ttF 2 (В) и kF(B) постоянный 

 и называя ихъ черезъ ß x , ß, и ß имѣемъ 



Если F > 0, то тѣло В г растворяется въ растворѣ В х тл В; если F= О, 

 мы ішѣемъ насыщеніе и если F< 0, то молекулы изъ жидкости В перехо- 

 дить въ В ѵ 



Обращая впимапіе на то, что іѴпропорціонально твердости вещества Я 1 , 

 мы имѣемъ, что сила, дѣйствующая на растворяющіяся молекулы, есть 

 линейная Функція твердости растворяющагося вещества. 



§ 2. Раствореніе кристаллическаго тѣла. 



Если вмѣсто аморФнаго тѣла имѣемъ твердое кристаллическое тѣло, то 

 молекулы его имѣютъ совершенно определенное распредѣленіе въ прострап- 

 ствѣ и, слѣдовательно, силы зависятъ кромѣ разстоянія г еще отъ $ и а. 



1 Ср. П. Лазаревъ. ИРАН 1918, 1259. 



Йзиѣстіл Г.Л.Ы. 1019. 



