Когда ос < -^р мы, пользуясь Формулами (8) — (11), получимъ : 



А п = 



(21), 



ш ß w — 2а> и я д - 



LL 1 !- 



2а 



(22), 



Когда а > -ö-j мы получимъ: 



(23) 



ив— 4в 



(4У.-4-П-) ß„— 2а\ ,« а ~25- 



(24) 



0. 



ИзслЬдованіе этихъ Формулъ при а > it не имѣетъ практическая 

 значенія, ибо тонкая плита (или пластинка) въ видѣ сектора, пе можетъ 

 имѣть угла при цептрѣ больше 2тс. Поэтому въ Форм. (23) и (24) надо 

 положить п = 1 ; въ этомъ случаѣ А г = 0, оста льны я значепія А п и С п 

 получаются пзъ Форм. (21) и (22). 



Изслѣдованіе секторіальныхъ пластинокъ прп а > -^- приводить насъ 

 къ заключенію, что нормальныя п касательныя напряженія такихъ пласти- 

 нокъ, а также и перерѣзывающія силы у центра безконечно велики. Такъ 

 какъ у центра пмѣется входящій уголь, то Формулы даютъ, на иашъ взглядъ, 

 результаты, не вызывающіе сомпѣній: такія пластинки не могутъ приме- 

 няться въ отвѣтственныхъ сооруженіяхъ, и если такая Форма не можетъ 

 быть избѣгнута, вмѣсто входящаго угла надо ввести закругленіе. 



Изслѣдованіе Формулъ для случаевъ, когда у < 2а < и показываетъ, 

 что и въ этихъ случаяхъ (когда уголъ у центра тупой) мы получаемъ без- 

 конечно болынія нормальныя и касательныя напряженія. Здѣсь возможны 

 и сомнѣнія въ точности получаемыхъ результатовъ. Отчасти объясненіе 

 этому явленію слѣдуетъ искать въ общей неточности ур-ій для пластинокъ, 

 которыя не даютъ возможности удовлетворить условіямъ, чтобы по краямъ 



