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Si  nous  appliquons  au  bout  de  notre  corps,  une  charge  qui  tend  a  eloigner 
les  Tines  molecules  des  autres  nous  recevons  une  force  elastique  qui  s'expriine 
aussi  par  la  formule  (I):  nous  supposons,  que  les  deplacements  des  mol£cules 
detoutes  les  substans  sont  ä  Fetat  de  tension  les  meines.  Dans  ce  cas  a  f>rend 
une  valeur,  proportioneile  ä  un  deplacement  relatif  AX  des  molecules. 
Nous  pouvons  ensuite  nous  proposer  que  la  loi  d* action  mutuelle  des 
molecules  a  pour  les  corps  elementaires  amorphes  иве  meine  forme  non  seule- 
raent  au  cours  des  deformations  elastiques,  compatibles  avec  la  loi  de  Hook, 
mais  aussi  au  cours  des  deformations  restantes,  qui  sont  provoqu£es  par  les 
charges  limites. 
D' apres  ces  suppositions  ilest  evident  que  la  loi  des  deformations  restan- 
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tes  doit  etre  exprimee  par  la  formule  F=  ßiV*  ой  F  est  la  charge  limite 
et- ß  est  la  constante  unique  pour  tous  les  corps  amorphes  £lenient aires. 
On  peut  prouver  cette  relation,  si  Г  on  fait  une  comparaison  entre  N'A 
et  la  charge  limite  F,  Les  quantity  ІѴ3  et  F  d" apres  les  donnees  nunieri- 
ques  de  Landolt  sont  donnees  sur  le  Tableau  L 
Tableau  I. 
Ay 
Ли 
Ft 
Fe 
F 
11 
14 
26 
27 
32 
A .  N* 
16.7 
17.7 
20.4 
20.9 
30.1 
(A  est  constante). 
On  voit  que  la  coincidence  entre  la  tkeorie  et  Гехрёгіепсе  est  tout  a 
fait  satisfaisante.  Les  deviations  que  Ton  recoit  avec  quelques  substances 
(par  ex.  le  plomb)  peuvent  etre  expliquees  par  les  erreurs  inevitables  de  Гехрё- 
riences  qui  sont  tres  difficiles,  si  les  substances  sont  privees  d'elasticitä  (Pb), 
ou  si  Telasticite  depend  sensiblement  des  petites  quantites  des  substances  etran- 
geres  (p.  e.  le  cuivre). 
