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rie des Gleiebgewichts des Systems auf der des Punktes 

 beruht, so beginnen wir mit der Théorie des Punktes. 



2. 



Es sei P die Résultante der Krâfte, welche auf einen 

 materiellen Punkt wirkt, ôs eine unendlich kleine oder 

 endliche Linie vom Punkte in irgend einer Richtung gezo- 

 gen, X, F, Z; ôx f ôy, ôz seien die Projectionen der 

 Kraft und der Linie ôs auf drei rechtwinklige Axen x, 

 y, z; dann beweist man leicht, dass Cos(P, ôs)^o analy- 

 tisch ausdruckt: die Kraft P strebt keine Bewegung in 

 der Richtung ôs hervorzubringen. Dièse Bedingung kann 

 man auch so schreiben 



(1) . „ . PCos(P, ôs)ôs^o oder Xôx-+-Yôy-+-Zôz^o, 



weil P und ôs positiv sind. 



Bezeichnet nun N irgend einen Widerstand , den der 

 Punkt erleidet, so kann er nur durch eine gleiche und 

 entgegengesetzte Kraft N hervorgebracbt werden. Da 

 aber zufolge (1) die Kraft in keiner Richtung ôs wirkt, 

 fur welche NC&s(N,ôs)ôsg,&, folglich 



(2) . . . NCos(N f ôs)ôs^o oder Aôx-*-Bôy-*-Côz^o ist 



(wo A, B, C die Projectionen von N auf die Axen x, 

 y, z sind), so kann in der entgegengesetzten Richtung 

 von Ss kein Widerstand statt6nden, die Bewegung in 

 der Richtung v&n ôs ist dann ungehindert oder eine Môg- 

 liche, und dies wird durch die Bedingung (2) aus- 

 gedriïckt. 



Hingegen ist 



NCoë( t N,9ë)88<.o, oder Aôx-*-Bôy-*-Côz<o 



