durch  Prismen  optisch  zweiaxiger  Krystalle. 
59 
In  dem  Falle  des  Minimums  der  Ablenkung  ist 
nun  dD/dip  =  0,  also: 
ii.  44-  =  o, 
oder : 
(M  +  N  cos  2     [(4  N  —  L  +  Lx)  sin  2    -f  2  L2  cos  2 1//] 
—  sin  2    [2  iV(L  cos2 1/>  +  L,  sin2  ip  +  L2  sin  2  ^)  +  M  —  Mj  —  2  M2  cos  2 t//  =  0. 
Für  den  besonderen  Fall,  dass  bei  dem  Minimum  der 
Ablenkung  J  die  gebrochene  Wellenebene  den 
Prismen winkel  A  halbiren,  also  der  Einfalls- 
winkel gleich  dem  Austritts  winkel  sein  soll,  ist 
in  der  Gleichung  II  für  tp  der  Werth  90°  zu  setzen.  In 
diesem  Falle  müssen  also  die  Winkel  zwischen  den  durch 
das  Prisma  gegebenen  Geraden  X',  Y',  Z'  und  den  optischen 
Symmetrieaxen  X,  Y,  Z  folgende  Bedingungsgleichung  be- 
friedigen : 
II*.    (M —  N)  L2  —  Ma  =  0 
oder : 
sin2  A.  {(b2  +  c2)  ««,  +  (c2  +  a2)  ßßt  +  (a2  +  b2)  yyx} 
-sin2  A±jfL  .  {hH2««x  +  c*aVA  +  a2&3äj'ft>  =  0. 
Diese  Gleichung  wird  erfüllt,  wenn 
««,  =  0,       ßßx  =  0,       rn  =  0 
ist.    Hierin  sind  mit  Rücksicht  auf  die  zwischen  ot,  /?,  y  und 
ai  ?  ft '  /i  bestehenden  Relationen  (dies.  Jahrb.  1886.  I.  23) 
drei  wesentlich  verschiedene  Fälle  enthalten. 
Ist  zunächst: 
«  =  1,     /*  =0,     7  =  0, 
' '  >  «,=  o,     ^  =  l,     n  -  o, 
so  fallen  die  optischen  Symmetrieaxen  X,  Y,  Z  der  Reihe 
nach  mit  X',  Y',  Z'  zusammen.    Aus  der  Gleichung  I  folgt: 
(i-^  (i-y):-:d  ' 
Wir  erhalten  also  durch  Beobachtung  des  Minimums  der  Ab- 
lenkungen zwei  Hauptlichtgeschwindigkeiten. 
Ist  ferner: 
t  v  «  =  0,       ß  =  —  sin  {u,       y  —  cos  <ii, 
«,  -  1,  0,  - 
