Kristallographie. Kristallstruktur. - 13 - 



! Na-Atome herbeigeholt. Von beiden Cl-nahen Elektronen verlaufen reich- 

 h lieh Kraftlinien nach dem Cl-Kern, etwas spärlicher aber auch nach den 

 ''nächsten Na-Atomen. Röntgenometrisch ändert die Valenzelektronhypothese 



; nichts, da hier nur Atomschwerpunktsreihen wirksam sind. 



[Verf. bezeichnet die zwischenmolekulare NaCl-Bindung als regulär- 

 j tetraedrisch auf Grund des röntgenometrischen Befundes. Kristallographisch 



ist das BRAGG-Modell holoedrisch, wenn auch die kleinste Gittermasche ein 

 ( Tetraeder bildet. Die 2 dem Gl anhaftenden Elektronen können in der 



- Lage auf den Kristallsystemachsen dem Gitter nicht symmetrisch eingefügt 

 werden. Ref.] 



Die Koppelung des Cl-Atoms mit seinem eigenen und dem fremden 

 \ Valenzelektron ist stationär. Das herbeigezogene (fremde) Valenzelektron 

 B schwingt jedoch thermisch ungeordnet mit dem Cl-Atom und kommt dabei 

 i 1 in gleichmäßiger statistischer Verteilung je einem der 6 nächsten Na-Atome 

 i gegenüber zu liegen. Jedes Na- und Gl-Atom wäre sonach ein Ion, das 

 i in ungeordnetem Wechsel nach je einem ungleichnamigen Nachbaratom 

 I Kraftlinien aussendet. [Es werden also ständig nahezu molekulare Bin- 

 I düngen gelöst und neu gebildet. Durch statistische Mittelung ist das 

 | Modell jetzt auch mit Beziehung auf die Valenzelektronen holoedrisch. Ref.] 

 I Bei Deformation des Kristallgitters werden die Cl-Atome mit ihren beiden 

 ■ Valenzelektronen verschoben, bleiben also ionisiert. Verschiebung eines 

 ■j Kristallteiles längs einer (100) Trennungsfläche nähert an den Verwerfungs- 

 wänden oberflächliche gleichnamige Ionen. Verschiebung längs (110) 



- verkürzt die Entfernung „oberflächlicher" ungleichnamiger Ionen. 

 | In diesem Fall wird die Summe der Anziehungskräfte nur wenig geändert 

 ffl ( — Gleitflächen), in jenem entstehen Abstoßungskräfte, die zur Zerreißung 

 I längs der Verwerfungskluft führen ( — Spaltflächen). Auch die durch 

 $ Translation um eine halbe Periode längs (110) erreichbare Gegenüberstellung 

 I von ungleichnamigen Ionen ist labil und geht beim geringsten Anstoß bis 

 i • .zur normalen Lage vor oder zurück. Die Folgerungen aus der STARK'schen 

 1 Valenzhypothese für Spalt- und Gleitflächen werden beim Steinsalz durch 

 | die Erfahrung bestätigt. Bei Annahme neutraler Na- und Cl-Atome (statt 

 1 Ionen) wäre Na in der Wirkung dem Cl ähnlich, (100) wäre dann ebenso 



wie (110) Gleitebene. Gross. 



A. Johnsen: Kohäsion, Leitvermögen und Kristall- 



? struktu r. (Sitzungsber. d. k. bayr. Akad. d. Wiss. Math.-phys. Kl. 3. 



! März 1917. 75—82.) 



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Verf. prüft die Netzdichten — der von Bragg röntgenometrisch fest- 



i gestellten Strukturen in ihrer Beziehung zur Spaltbarkeit und findet, daß 



I nur in 50 % der Fälle die Spaltflächen ein Maximum der Netzdichte aut- 



i weisen. Die BRAVAis'sche Ansicht von der maximalen Dichte der Spalt- 



j flächen paßt nicht bei Steinsalz, Sylvin, Bleiglanz, Zinkblende, Rotkupfer- 



1 erz. Es wird deshalb zur Erklärung der Spaltbarkeit die STARK'sche 



