— 251 — 



мостью), что период колебания для пзменешія поверхности по шаровой 

 функцип второго порядка равен: 



где Рд 2 — период Етйеп'а, п — коеФФпцпент лучевого давлении, і — един- 



ственньш положительньш корень уравнения: 



^ — -I- ^ ( 8 %у2 -н ^ у ) — (^у у2 _^ 20у -+- 24 ) = О 



где у = 6 ІЬ, — 1), а ^• — показатель политропы. С изменением /.■, — г а, сле- 

 довательно, и период меняется ма.іо. как показывает следующая таблица: 



адиабатный шар. 

 космогенетпч. шар. 



(при к = Уз газовый шар не имеет резко очерченной поверхности, его ра- 

 диус бесконечен). 



С точки зрения теории пульсации гармонические неравенства периодов 

 объясняются колебаниями величин, определяющих последние, т. е. р, а, г. 

 Долгопериодические колебания средней плотности исключаются; ведь Ресть 

 наибольший из периодов собственных колебаний (соответствующий наимень- 

 шему »г, т. е. порядку шаровой Функции, определяющей пульсацию). Для 

 коэффициента лучевого давления а- теория дает; 









р 



% 



3.3 



0.78Ро 



% 



3.2 



0.79Ро 



Уз 



3.0 



0.82Ро 



% 



3.0 



0.82Ро 



, 4/ ^ 



где Н — газовая постоянная, а — постоянная .закона СтѳФана, Ѳ^, — так 

 наз. «политропная температура», характеризующая собой газовый шар 

 в эпоху равновесия. Объяснить долгопериодические колебания периодов 

 можно только колебанием полпгропического индекса к, Функцией которого 

 являются (7 ж г. 



Если внутри норма.іьной звезды происходят процессы, нарушающие 

 лучевое равновесие и стационарность потока энергии, направленного от 

 центра к поверхности, тип политропного равновесия должен меняться. Если 

 ко.іпчество энергии, подводимой к поверхности, увеличивается, должен умень- 

 шаться средний температурный градиент звезды и, значит, должен увелп- 



ИРАН 1922. 17* 



