Bekechnung der allgemeinen Storungen benachbarter Plane-Ten. 81 



H J n+ l.—n+2) +f/ ^ - R G . [n + 

 MoJn— l .— n)_ a+n - = Ro.o[n- 

 J? .,,(« + 1 .— n)^ ,) +7t - = B^* + 

 Ro.o(n— 1 — n + 2)_s +r[ - = R .o[n— 



B .o(,n + 1 ■ — n) + a _ n - = R .o[n + 

 JK .o(»— 1 — »— 2]_ (7 __ jr ' =i?o.o[" 

 i?o.o(» + l— 2) + s_„- =i?o.o[a+ 

 jR . («_ I — n)_§_ n - =R 00 [n— 



-n + . 



— "i-a+Tt 

 -^- 2 ] +( )_rr' 



Fnktor : /^W^^^^?'] 



a o 



6. Die Reihen fur T und Qa' —— . 



Nachdera im vorigen Abschnitte die Reduction der partiellen Deri- 

 virten der Storungsfunction auf die enviinschte Form als Reihen, welche 

 riach Vielfaehen von e , /us und o fortschreiten, ausgefiihrt worden ist, 

 stellt sich jetzt die Aufgabe, die rechten Seiten der Gleichungen (26) 

 und (28) in Reihen von derselben Form zu ordnen. Zu diesem Zweck 

 transformiren wir zunachst die Ausdriicke J/, X, Q durch Einfuhrung 

 der Bezeichnungen 



(110) y = * ; v = e , 



wo i] das in den Formeln (27) und (29) vorkommende Argument ist, 

 welches die excentrische Anomalie vertritt. Indem dasselbe durch v 

 ersetzt vvird, konnen wir ohne Ungelegenheit die Bezeichnung 



e 



''-■2 



in den Ausdriicken dieser Grossen beibehalten. Nach ausgef'iihrter Re- 

 duction ergiebt sich so bis auf Glieder vierter Ordnung inclusive in M 

 "«nd A 7 bez. zweiter Ordnung in Q: 



Nova Acta Reg. Soc. Sc. Ups. Ser. III. II 



