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chen 110, kkO und khO, in der Gruppe III (Holoedrie, Hemiraorphie und 

 trapezoedrische Hemiedrie des hexagonalen Systems) die Pyramiden- und 

 Prismenflächen erster und zweiter Ordnung, in der Gruppe IV (pyramidale 

 Hemiedrie, erste henümorphe Tetartoedrie und trigonale Tetartoedrie des 

 hexagonalen Systems) die Prismen- und Pyramidenflächen erster, zweiter 

 und dritter Ordnung, in der Gruppe V (rhomboedrische Hemiedrie, 

 trapezoedrische Tetartoedrie, zweite hemimorphe Tetartoedrie, trigonale 

 Hemiedrie des hexagonalen Systems) die Flächen von Prismen, Pyramiden, 

 Ehomboedern und Skalenoedern , in der Gruppe VI (rhomboedrische 

 Tetartoedrie und Ogdoedrie des hexagonalen Systems) die Flächen von 

 Prismen, von Ehomboedern und trigonalen Pyramiden I., II. und III. Art, 

 in der Gruppe VII (Holoedrie, trapezoedrische Hemiedrie, hemimorphe 

 Hemiedrie, sphenoidische Hemiedrie des tetragonalen Systems) Flächen 

 von Prismen und Pyramiden I. und II. Art (resp. von Bisphenoiden) , in 

 der Gruppe VIII (pyramidale Hemiedrie, hemimorphe Tetartoedrie, 

 sphenoidische Tetartoedrie des tetragonalen Systems) Flächen von Prismen 

 und Pyramiden I. , II. und III. Art (resp. von Bisphenoiden) , in der 

 Gruppe IX (alle Gruppen des rhombischen Systems) Flächen von Prismen, 

 Makro- und Brachydomen (keine Pyramidenflächen), in der Gruppe X 

 (Gruppen des monoklinen Systems) Flächen aus der Zone der Orthoaxe, 

 ferner Flächen von Prismen, Klinodomen und Pyramiden, in der XI. Gruppe 

 (die zwei Gruppen des triklinen Systems) ist die Gleitung nach jeder 

 Fläche möglich, somit nähern wir uns hier schon dem Charakter dieser 

 Erscheinung bei Flüssigkeiten. 



Diese theoretisch abgeleiteten Flächen stimmen mit den bis jetzt 

 beobachteten vollkommen überein. 



Zum Schluss macht Verf. darauf aufmerksam, dass ausser dem un- 

 gleichmässigen Druck und der ungleichmässigen Erwärmung noch zwei 

 Ursachen eine Gleitung im Krystall hervorrufen können : seine Oberflächen- 

 spannung und sein Eigengewicht. Aus diesem Grunde erhebt sich die 

 interessante Frage: welche Grösse kann ein gegebener Krystall erreichen, 

 ohne seine Homogenität einzubüssen? Zur Beantwortung dieser Frage 

 ist die Kenntniss der zur Verschiebung nöthigen Kraft erforderlich. 



F. von Braun. 



V. Groldschmidt : Über nicht-parallele Verknüpfung 

 der Krystallpartikel. (Zeitschr. f. Kryst. 29. p. 361—385. 1898. 

 Mit 40 Textfig.) 



Verf. nimmt in dem Krystallpartikel drei im Allgemeinen ungleiche 

 Primärkräfte PQR mit den Gegenkräften P Q R an. Zwei Partikel heften 

 sich zuerst so aneinander, dass die Primärkraft Q des Partikels II in die 

 Verlängerung des Q des Partikels I kommt; sie haben also eine auf Q 

 senkrechte Fläche gemeinsam. Hierbei können die Q gleiche oder ent- 

 gegengesetzte Richtung haben. Jetzt kann nur noch eine Drehung um Q 

 stattfinden und diese entweder zur Deckung einer zweiten Kraftrichtung 

 N. Jahrbuch f. Mineralogie etc. 1899. Bd. II. X 



