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Man hat also eine Dispersion der Axen === 0° 23', 

 eine Dispersion der Mittellinien == 0° 30', 

 ferner eine Dispersion im ersten Systeme = 0° 18 1 /2 / , 

 endlich eine Dispersion im zweiten = OMl 1 /*', 

 Unter Zuhülfenahme der Brechungsexponenten des Öls und 

 der mittleren Brechungsexponenten des Krystalls für Roth und 

 Grün ergeben sich hieraus beim Austritt in Öl folgende Werthe: 

 System an M gelegen. System an r gelegen 

 g : N = 45° 28'; g' : N = 45° 28' 

 r : N — 44° 55'; r' : N = 46° 17'. 



Folglich resultirt eine Dispersion der Axen = 0° 16', 

 dann eine Dispersion der Mittellinien == 0° 41', 

 eine Dispersion im ersten System = 0° 33', 

 eine Dispersion im zweiten System = 0° 49'. 

 Die directe Messung dieser Verhältnisse in Öl, vorgenommen 

 am Krystall No. I, ergab: 



g : N = 45° 30'; g' : N = 45° 30' 

 r:N = 45° 0; r' : N == 46° 14'. 

 Also eine Dispersion der Axen = 0° 14', 

 eine Dispersion der Mittellinien == 0° 37', 

 eine Dispersion im ersten System = 0° 30', 

 eine solche im zweiten System = 0° 44'. 

 Wie man sieht stimmt dies recht gut. — Berechnet man 

 nun noch aus den directen Messungen in Öl die Verhältnisse im 

 Krystallinnern , so findet man gleichfalls eine hübsche Überein- 

 stimmung. Man hat nämlich: 



g:N = 36°38'; g' : N = 36° 38' 

 r : N 36° 21'; r' : N = 37° 15 ! /2. 

 Daraus folgt eine Dispersion der Axen == 0° 20 x \i\ 

 eine Dispersion der Mittellinien — 0° 27 1 /4 / , 

 eine Dispersion im ersten System — 0° 17', 

 eine solche im zweiten System = 0° 37 

 Die Dispersion der Axen und der Mittellinien erfolgt also 

 im Krystall und in Ql in demselben Sinne. 



Um diese Verhältnisse beim Austritt in Luft festzustellen, 

 kann man die natürlichen Flächen M und r heranziehen. Die 

 Axen treten dann so in Luft aus, dass, vergl. Fig. 4, von T aus- 

 gehend erst die Axe für Grün, dann die für Roth kommt; hier- 



