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parallel  Sprünge  verlaufen.  Die  ersteren  erstrecken  sich  oft  nur 
nach  einer  Eichtling  von  der  Schlagstelle  aus ,  die  letzteren 
scheinen  zuweilen  durch  zwei  wenig  zu  einander  geneigte  ersetzt. 
Sie  entsprechen  anscheinend  den  unvollkommenen  Spaltflächen 
2Pöc  (201)  und  2Pöb  (021),  da  diese  bei  unvorsichtigem  Behan- 
deln etwas  dünnerer  Platten  auch  als  Trennungsflächen  auftreten 
und  vielfach  ein  schiefes  Einfallen  der  Sprungebene  zu  oP  (001) 
unter  dem  Mikroskop  zu  erkennen  ist.  Neben  diesen  gut  zu 
orientirenden  Strahlen  entstehen  nun  aber  in  der  Begel  min- 
destens noch  zwei  andere,  die,  in  Bezug  auf  a  und  b  meist  sym- 
metrisch gelegen,  unter  einem  Winkel  von  30°  bis  nahe  60° 
gegen  letztere  Richtung  geneigt  sind.  Trotzdem  diese  Sprünge 
die  erstgenannten  an  Intensität  fast  stets  übertreffen,  auch  meist 
ebenso  geradlinig  wie  jene  verlaufen,  kann  man  sie  doch  wegen 
ihres  in  so  weiten  Grenzen  schwankenden  Neigungswinkels  nicht 
als  ebenso  charakteristisch  für  den  Topas  ansehen.  Ton  dem 
durch  diese  Strahlen  bedingten  schwankenden  Habitus  der  Schlag- 
figuren werden  die  Figuren  5  a — d  eine  bessere  Vorstellung  geben 
als  eine  längere  Beschreibung. 
a  d  c  d 
Fig.  5. 
Fassen  wir  zum  Schluss  zusammen ,  in  welcher  Weise  die 
Schlagfiguren  von  der  Cohäsion  abhängig  erscheinen.  Bei  Kobalt  - 
blüthe,  Vivianit  und  Antimonglanz  verlaufen  sie  nur  dem  Maximum 
parallel;  bei  Steinsalz  und  Ferrocyankalium  entsprechen  die  Haupt- 
strahlen ebenfalls  den  Maximis ;  untergeordnete  aber  auch  den 
Minimis;  am  Gyps  und  vermuthlich  auch  am  Glimmer  ist  dies 
Verhältniss  umgekehrt ,  an  den  Uranglimmern  und  Topas  ent- 
sprechen sie  anscheinend  nur  den  Minimis,  während  es  endlich 
für  Apophyllit,  Hydrargillit  und  Brucit  ganz  zweifelhaft  bleibt. 
Wäre  die  Entstehung  dieser  Strahlen  lediglich  von  der  Cohäsion 
