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Axe 

 X 



(37) Y 



Z 



sini 1 sini ' 1 



— b ' ö ~~ 7 



sini 1 sini y 1 



ö ~~ a ' ö — c 



sin i 1 sin i ' 1 



II. Die Curve r zerfällt in zwei Curven zweiter Ordnung. 



Die Bedingungen für den Eintritt der totalen Reflexion 

 bestellen in diesem Falle darin, dass die beiden aus (14) hervor- 

 gehenden Gleichungen des zweiten Grades: 



<p (r) = 0, xfj (r) = 



je zwei reelle, einander gleiche Wurzeln besitzen. Man er- 

 hält aus (23), (26), (29) folgende Relationen: 



Grenzebene Einfallsebene: Gewöhnliche Ungewöhnliche 



parallel zur Axe : Welle : Welle : 



X , YZ , ^ = i, A A 2 -V = 



Y , ZX , ^ = j , B B 2 -B^ = 



Z , XY , ^ = C C 2 - #=0 



Für die den ungewöhnlichen Wellen entsprechenden Grenz- 

 winkel ergeben sich aus den Gleichungen der letzten Reihe 

 folgende Relationen: 

 sin 2 L 



, Qß( sin 2 i 1 . /I 1\ 2 1 



sin 2 i, 1 . /I 1 \ 2 1 

 = ¥ + (,a^ b" 2 7 C ° S = * 



Die Ausdrücke auf den rechten Seiten von (38) sind die 

 reciproken Werthe der Geschwindigkeiten §> jener ungewöhn- 

 lichen Strahlen, die in den Ebenen YZ, ZX, XY unter 

 dem Winkel fi gegen die Axen Z, X, Y geneigt sind. Daraus 

 folgt, dass die Lage einer Grenzebene, welche einer optischen 

 Symmetrieaxe parallel ist, in Bezug auf die beiden anderen 

 Symmetrieaxen durch Messung der Grenzwinkel der totalen 

 Reflexion in den beiden ausgezeichneten Einfallsebenen, von 

 denen die eine jener Axe parallel geht, während die andere 



