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G. LUNDQUIST , 



Si Ton admet, comme le fait Green, que u,, 2 et u' n sont des quanti- 

 tes a peu pres infiniment grandes par rapport a o> 2 et u' 2 , et, par suite, 

 que Ton a 



vl = v" 2 = , 



on obtient 



*=^4 (48) 



La supposition examinee ici ne peut pas rencontrer les memes objec- 

 tions que celle de Cauchy. En etfet, la supposition que a,, 2 et a>" 2 sont des 

 quantites positives n'entraine point d'absorption, et, par consequent, Tether 

 est regard^ corarae un milieu parfaitement elastique par rapport aux vibra- 

 tions taut longitudinales que transversales. Suivant Green, on a, en outre, 

 meme pour les vibrations de la demiere espece, la dilatation cubique v = 1 ) 

 En effet, la forraule (2) donne, par exemple, 



dx dy 



d'ou Ton deduit, en vertu des relations (23 b ). (34) et (36), 



iB„ , 2 iB, 

 • K i/ = 



expression, qu'on peut evidemment reduire a zero en supposant que u, 2 soit 

 une quantite infiniment grande. De cette maniere, ces vibrations devien- 

 nent a un certain degre comparables a celle qui, k la reflexion totale, se 

 propage dans le second milieu, et dont plusieurs experimentateurs ont prou- 

 ve Texistence. Cependant, comme nous l'avons deja fait observer, la for- 

 mule (48) n'est pas justifiee par Texperience, les valeurs calculees de x. 

 etant toujonrs plus grandes que celles deduites des observations. Cette re- 

 marque a plus de force encore quant a la formule (47), car, comme M. 

 Eisenlohr Fa signale-) la valeur de * fournie par elle est toujours plus 

 grande que celle que donne la formule (48). 



Si Ton suppose que la force agissant entre deux molecules d'ether, 

 varie en raison inverse de la n i6me puissance de la distance, on obtient des 

 formules (31) 



9 4 — n 2 2 — 'dn 



') Strutt, Phil. Mag. (4) XLII, p. 89. 

 s ) Pogg. Ann. CIV, p. 359. 



