Physikalische Geologie. 



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H. Douville: Failles et plis. (Compt. rend. de l'Acad. des sei. 

 138. 1904. 645—646.) 



Die Bruchzonen verlaufen wesentlich parallel den Meridianen, den 

 Senkungsfeldern entsprechend, so am Pacific einmal längs den vulkanischen 

 Anden, dann längs Japan und den Sunda-Inseln, drittens längs Ägäischem 

 Meer, Rotem Meer, Kanal von Mozambique ; diese 3 Bruchzonen sind un- 

 gefähr äquidistant. Sie bedingen kaum eine Änderung der Dimensionen 

 der Erde. 



Die Faltungszonen verlaufen wesentlich längs den Parallelkreisen. 

 Marcel Bertrand hat die kaledonische , die hereynische und die alpine 

 Kette unterschieden. Diese Faltungen bedeuten eine Verkürzung der 

 Meridiane. In Summa steigert sich also die Abplattung des Erdsphäroids, 

 was eine Beschleunigung der Rotation zur Folge haben würde. 



Johnsen. 



T. Beeby: The use of a geological datum. (Geol. Mag. 

 New Ser. Dec. IV. 10. 216—223. London 1903.) 



Zur Feststellung des Betrages von Störungen bedient sich Verf. in 

 der bekannten Weise einer Leitschicht (datum), für die er geringe Mächtig- 

 keit, eine bedeutende horizontale Ausdehnung und sich gleichbleibenden 

 petrographischen und paläontologischen Charakter fordert. An fünf Auf- 

 schlüssen in Northamptonshire erläutert Verf. seine Ausführungen. 



K. Busz. 



Thoulet: Methode physique et chimique de reconnaissance 

 et de mesure des courants sous-marins profonds. (Compt. rend. 

 de l'Acad. des sei. 138. 1904. 527-529.) 



Die Strömungen im tiefen Ozean sind eine Folge von Dichtedifferenzen. 

 An 3 Punkten der Ozeanoberfläche, die irgend ein Dreieck bilden (Seiten- 

 lange etwa 100 Meilen), werden Wasserproben verschiedenen Tiefen — also 

 längs den 3 Kanten eines dreiseitigen Prismas — entnommen. Von jeder 

 Probe wird 1. die Dichte bei 0° C. bestimmt == S 4 °, 2. die Dichte bei der 

 ursprünglichen Temperatur der Probe = S 4 ^, 3. die letztere Dichte, korrigiert 

 auf denjenigen Druck, unter dem sich die Probe in situ befand = n S 4 ^. Auch 

 wird der Gewichtsbetrag der Halogene und der H 2 S 4 pro 1 kg Wasser 

 festgestellt. 



Will man nun z. B. in 1000 m Tiefe die Strömungen bestimmen, 

 so ermittelt man in dieser Tiefe die Dichten n S 4 # der 3 Punkte der 3 verti- 

 kalen Prismenkanten und zieht von dem Punkte mit größtem nSf 2 Ge- 

 rade nach denjenigen 2 Punkten der beiden anderen Kanten, welche 

 gleiches n S- 4 ^ besitzen ; man erhält so 2 Dreiecke : das erste liegt horizontal, 

 ist jedoch hydrodynamisch nicht im Gleichgewicht, das zweite ist nicht 

 horizontal, repräsentiert aber eine Niveaufläche. Für irgend einen Punkt 

 innerhalb des 1. Dreiecks ergibt sich die Strömung, wenn man von jenem 



