einiger  natürlich  kristallisierter  Oxyde  und  Sulfide  etc.  41 
Widerstand  in  Ohm  gemessen. 
Mineral 
Temperatur 
mit 
W. -Strom 
mit 
Gl.-Strom 
Pyrit,  Traversella  .  .  .  .  1 
Eisenglanz,  Elba 
||  Achse   .  .  .  
Markasit  
183  • 
215 
98,7 
258 
202 
60,0 
47,1 
227,4 
82,6 
19,4 
60,1 
47,2 
227,3 
82,7 
19.5 
Bei  keiner  von  diesen  Messungen  konnten,  wie  die 
Tabelle  zeigt,  Unterschiede,  die  \  °/0  übersteigen,  nach- 
gewiesen werden.  Die  Übereinstimmung  zwischen 
Gleich-  und  Wechselstrom  beweist  nicht  nur  das 
Fehlen  von  elektrischer  Polarisation,  sondern  auch 
die  Kleinheit  des  Übergangswiderstandes.  In  einem 
Fall  (vergl.  p.  12)  wurde  dieser  direkt  gemessen. 
II.  Um  einen  Überblick  über  Widerstand  und  Temperatur- 
koeffizient der  untersuchten  Erze  zu  gewinnen,  kann  man 
die  Logarithmen  der  absoluten  Widerstände  als  Abszissen, 
die  Logarithmen  der  absoluten  Temperaturen  als  Ordinaten 
auftragen1.  Die  gefundenen  Werte  für  den  Molybdän  glänz 
sind  jedenfalls  bei  hohen  Temperaturen  nicht  genau,  zeigen 
aber  im  wesentlichen  die  gleiche  Form  wie  die  andern. 
Bei  Betrachtung  der  Kurven  ergeben  sich  folgende  Sätze : 
Es  besteht  ein  Zusammenhang  zwischen  Widerstand 
und  Temperaturkoeffizient,  so  wohl  b  ei  jeder  einzelnen 
Substanz  wie  insgesamt,  und  zwar  ist 
1.  der  negative  Temperaturkoeffizient  um  so  grö- 
ßer, je  größer  der  Widerstand  ist.  Es  ist  daher  beim  Zinn- 
stein für  die  in  ihm  leitenden  Teile  ein  geringerer  spezifischer 
Widerstand  anzunehmen,  als  aus  den  Dimensionen  des  Stabes 
berechnet  wurde;  denn  der  Temperaturkoeffizient  zwischen 
20  und  100°  beträgt  im  Mittel  0,0028,  während  er  in  dem- 
selben Temperaturintervall  beim  Eisenglanz  _l_  Achse,  der 
denselben  Widerstand  besitzt,  ungefähr  0,00725,  also  fast 
dreimal  so  groß  ist. 
1  Vergl.  0.  B.EICHENHEM,  1.  c. 
