-360- 



Mineralogie. 



M. Briilouin: Polymorphisme et orientations moleculaires. 

 (Compt. rerid. 153. p. 346. 1911.) 



n 2 — 1 1 



Das spezifische Brechungsvermögen — „ , _ r , das in Kristallen natur- 



n 2 -f 2 d 



gemäß von der Richtung abhängt, ergibt für Kalkspat und Aragonit nahezu 

 denselben Mittelwert für die drei Hauptbrechungsindizes, nämlich für: 

 Kalkspat (0,1355 -f 0,1355 + 0,0929) : 3 = 0,1213 

 Aragonit (0,12985 + 0,12922 + 0,10544) : 3 = 0,1215). 

 Verf. sieht darin ein Zeichen, daß die Fortpflanzungsgeschwindigkeit 

 des Lichtes zu denjenigen Eigenschaften der Stoffe gehört, welche wesentlich 

 nur von den Eigenschaften der Moleküle abhängen. O. Mügge. 



Ch. Mauguin: Sur la representation geometrique de Poincare 

 relative aux proprietes optiques des piles de lames. (Bull. soc. 

 franc. de min. 34. p. 6—15. 1911.) 



Für einen elliptisch polarisierten Lichtstrahl, der ein Packet doppel- 

 brechender Lamellen durchsetzt, ist die Form und Orientierung der Schwingungs- 

 ellipse nach dem Austritt durch eine von Poincare angegebene geometrische 

 Beziehung bestimmt, welche vom Verf. hier elementar abgeleitet ist. Form 

 und Lage einer Ellipse mit den Achsen a und b läßt sich durch einen Punkt 

 auf der Kugeloberfläche darstellen, der auf der Breite 2 ß und der Länge 2 « 

 liegt, wenn et der Winkel ihrer großen Achse mit der Koordinatenachse x und 

 ß = arc tg b/a ist. Es stellen dann z. B. alle Punkte derselben Breite Ellipsen 

 gleicher Form, aber von verschiedener Orientierung ihrer Achsen vor, speziell 

 alle Punkte des Äquators (ß = 0) gradlinige Schwingungen aller möglichen 

 Orientierungen; alle Punkte desselben Meridians bedeuten elliptische 

 Schwingungen ungleicher Exzentrizität, aber mit gleicher Orientierung der Achsen, 

 speziell die beiden Pole (2 ß = 90°, tg ß = 1) zirkuläre Schwingungen. Zwei 

 zueinander senkrechte geradlinige Schwingungen werden durch zwei gegenüber- 

 liegende Punkte des Äquators vorgestellt, während zwei Endpunkte eines 

 beliebigen Durchmessers elliptische Schwingungen gleicher Exzentrizität, aber 

 vertauschter großer und kleiner Achse angeben, welche also in entgegengesetztem 

 Sinne verlaufen. 



Die beiden geradlinigen Schwingungen, in die sich bekanntlich jede ellip- 

 tische, dargestellt durch den Punkt P auf der Kugel, zerlegen läßt, mögen nun 

 durch die Endpunkte I und J eines Äquatorialdurchmessers vorgestellt werden, 



IP b 



dann läßt sich zeigen, 1. daß I so liegen muß, daß tg — — ist und daß 



2. der Winkel S des größten Kreises I P mit dem Äquator ein Maß der Phasen- 

 differenz der Komponenten I und J ist. Stellt man demgemäß die senkrecht 

 zur Oberfläche in eine Kristallplatte eintretende polarisierte Schwingung durch 

 ihre Komponenten I und J nach den beiden Hauptschwingungsrichtungen in 

 der Kristallplatte dar, so liegt der Punkt, der die Schwingung nach dem Durch- 

 laufen der Platte anzeigt, auf der Kugel auf einem um I mit dem Halbmesser I P 



