optisch  aktiver,  isotroper,  durchsichtiger  Kristalle  etc. 
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über  die  zu  erwartenden  Erscheinungen  bekommen,  wenn  man 
annähme,  daß  in  jeder  Richtung  zwei  entgegengesetzt  zirkulär 
polarisierte  Wellen  mit  dem  von  der  durchlaufenen  Plattendicke 
abhängigen  Gangunterschied  r  und  mit  gleicher  Amplitude  aus 
dem  Kristall  austreten,  die  dann  analysiert  werden.  Dabei  würden 
alle  Änderungen  vernachlässigt  sein,  die  an  den 
beiden  Plattengrenzen  in  der  Intensität  und  dem 
Polarisationszustand  eintreten  müssen. 
Will  man  nun  auch  die  Intensitätsänderungen  nicht  berück- 
sichtigen, so  kann  man  doch  immerhin  der  Änderung  des 
Polarisationszustandes  einigermaßen  Rech- 
nung tragen  auf  Grund  der  von  mir  aus  der  ÜRUDE'schen 
Theorie  gewonnenen  Ergebnisse. 
Es  fand  sich \  daß ,  wenn  linear  polarisiertes  Licht 
auf  den  Kristall  fällt  —  wie  es  ja  hier  vorausgesetzt  wird  —  durch 
die  Brechung  zwei  Wellen  im  Kristall  entstehen,  die  sehr 
nahe  die  gleiche  Intensität  haben.  Nimmt  man  auch 
noch  die  Richtung  der  Wellen  als  gleich  an,  so  ver- 
lassen an  jeder  Stelle  der  Austrittsfläche 
zwei  Wellen  den  Kristall,  die  gleiche  Inten- 
sität und  als  Schwingungsform  tzwei  gleich 
große  Ellipsen  von  gleicher  Orientierung  und 
entgegengesetztem  Rotationssinn  haben2. 
Außerdem  besitzen  sie  eine  von  der  durchlaufenen  Plattendicke 
abhängige  Phasendifferenz  d. 
Es  läßt  sich  leicht  feststellen,  zu  welcher  Art  von 
Welle  sich  diese  beiden  elliptischen  Wellen 
zusammensetzen.  Man  kann  jede  von  ihnen  in  zwei 
senkrecht  zueinander  schwingende  Komponenten  zerlegen,  die 
für  die  links  rotierende  Form  x:  und  yl5  für  die  rechts  rotierend 
xr  und  yr  sein  mögen.  Die  beiden  Schwingungen  können  dann, 
wenn  v  das  Achsenverhältnis  der  Ellipsen  bezeichnet,  so  dar- 
gestellt werden 3: 
1  P.  Kaemmerer,  Über  d.  Eefl.  u.  Brech.  d.  Lichtes  an  ebenen  Grenz- 
flächen opt.  akt.  isotr.  durchsichtiger  Kristalle.  Dies.  Jahrb.  Beil.-Bd.  XXX. 
p.  529.  1910. 
2  Vergl.  P.  Kaemmerer,  1.  c.  p.  529  f. 
3  Näheres  hierüber  z.  B.  bei  H.  Joachim,  Inaug.-Diss.  Göttingen. 
Dies.  Jahrb.  Beil.-Bd.  XXI.  p.  543  ff.  1906. 
