optisch  aktiver,  isotroper,  durchsichtiger  Kristalle  etc.  25 
und  zirkuläre  Schwingungen  werden  z.  T.  durchgelassen  und  ebenso 
die  vorhandenen  linearen,  da  diese  zur  Analysatorrichtung  nicht 
senkrecht  liegen.  Erst  wenn  der  Analysator  um  45°  bezw.  135° 
gegen  den  Polarisator  gedreht  ist,  werden  die  Wellen  vernichtet, 
die  beim  Austritt  aus  dem  Kristall  },  f ,  V  .  .  .  bezw.  -J,  f ,  f  .  .  . 
Wellenlänge  Gangunterschied  besaßen.  Im  Interferenzbild  müßten 
dann  dunkle  Kreise  auftreten.  Bei  einer  vollen  Umdrehung  des 
Analysators  würden  zweimal  zwei  Scharen  solcher  Kreise  ent- 
stehen und  wieder  verschwinden.  Diese  Ringe  würden 
nicht  wandern.  —  Das  bisher  über  die  Interferenzfiguren 
Gesagte  könnte  man  übrigens  mit  geringen  Abweichungen  in 
Einzelheiten  auch  schon  bei  der  p.  20  f.  erwähnten  ersten  An- 
näherung herleiten. 
Fig.  3.  20  mm  dicke  Platte  von  Natriumchlorat  in  Luft.  Innere  Total- 
reflexion von  Strahlen,  deren  Einfallswinkel  größer  als  43°  ist.  Gang- 
unterschiede r  an  der  oberen  Plattengrenze  eine  halbe  bis  eine  ganze 
Wellenlänge  X. 
Im  übrigen  lehrt  die  Diskussion  der  Formeln  für  das  aus  dem 
Kristall  austretende  Licht1,  daß  außer  den  schon  beschriebenen 
Erscheinungen  noch  eine  allgemeine  Abnahme  der  Intensität  statt- 
findet sowohl  mit  wachsendem  Austrittswinkel  als  auch,  wenn  die 
Einfallsebene  sich  der  Polarisationsebene  des  Polarisators  nähert. 
Doch  kommen  diese  Verhältnisse  neben  den  Hauptzügen  des 
Interferenzbildes  weniger  in  Betracht. 
Um  nun  klarzustellen,  unter  welchen  Umständen  man  die 
beschriebenen  Interferenzerscheinungen  etwa  beobachten  könnte, 
werde  zunächst  betrachtet,  wie  sich  die  Dinge  bei  einer  20  mm 
dicken  Platte  von  Natriumchlorat  gestalten,  die 
mit  konvergentem,  linear  polarisiertem  Na- 
trium 1  i  c  h  t  beleuchtet  wird. 
1  P.  Kaemmerer,  1.  c. 
