26      P-  Kaemmerer,  Ueber  die  Interferenzerscheinungen  an  Platten 
Da  in  diesem  Falle  die  D  r  e  h  u  n  g  cl  e  r  P  o  1  a  r  i  s  a  t  i  o  n  s  - 
ebene  pro  1  mm  Platten  dicke  3,2°  beträgt 1  und  einer 
Drehung  von  180°  ein  Gangunterschied  r  von  einer  Wellen- 
länge l  entspricht,  so  wird  r==  l  :  2,  wenn  der  im  Kristall  durch- 
laufene Weg  90  :  3,2  =  28,125  mm  lang  ist,  r=  l  erst  nach  einem 
Wege  von  56,25  mm.  In  einer  Platte  von  20  mm  Dicke  sind  die 
Wege  von  dieser  Länge  um  etwa  45°  bezw.  68°  gegen  die  Platten- 
normale geneigt  (Fig.  3).  Strahlen  von  solcher  Schiefe 
können  aber,  wie  man  sich  z.  B.  durch  Konstruktion  des  Grenz- 
winkels der  Totalreflexion  überzeugt,  aus  dem  Kristall  in 
Luft  gar  nicht  austreten,  da  dieser  Grenzwinkel  42  bis 
43°  beträgt. 
Fig.  4.    20  mm  dicke  Platte  von  Natriumchlorat  in  Methylenjodid.  Die 
in  Fig.  3  total  reflektierten  Strahlen  treten  ins  Außenmedium. 
Brächte  man  aber  die  Kristallplatte  in  eine  stark 
brechende  Flüssigkeit,  wie  Monobromnaphtalin  oder 
Methylenjodid 2,  so  würden  alle  im  Kristall  verlaufenden  Strahlen 
auch  durch  Brechung  ins  Außenmedium  fortgepflanzt  werden 
(Fig.  4). 
In  einem  Polarisationsapparat,  dessen  Linsensysteme  eine 
numerische  Apertur3  1,3  besäßen,  würden  dann  die  Wellen  mit 
T  =  l  noch  ins  Gesichtsfeld  aufgenommen  Verden;  der  erste 
dunkle  Interferenzring  müßte  bei  gekreuzten  Nicols  noch  sichtbar 
sein.  Nur  würden  jetzt  die  Dimensionen  der  Kristallplatte 
das  Hindernis  für  die  Möglichkeit  der  Beobachtung  bilden. 
1  Vergl.  Th.  Liebisch,  1.  c. 
2  Ob  diese  Flüssigkeiten  etwa  auf  Natriumchlorat  chemisch  ein- 
wirken, konnte  ich  nicht  in  Erfahrung  bringen. 
3  Vergl.  Th.  Liebisch,  1.  c.  p.  306. 
