mit extrem schwerflüchtigen Komponenten etc. 



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wasserhaltigen Silikat koexistierender Dampf jemals die Zu- 

 sammensetzung der Verbindung aufweisen. 



Ähnlich wie es A. Smits für die allgemeinen Fälle getan 

 hat, wollen wir die mathematische Bedingtheit einzelner 

 Kurven erörtern. 



Betrachten wir die P-X-Projektion (Fig. 4). Aus 



erhalten wir durch Elimination: 



dn ^ rZll (^g— ^i)^s.i~(^s— ^l) ^g.l 



dXj "[dx^PT "^gA-^A— 'lgA-\A 



Der in der eckigen Klammer stehende Faktor ist für stabile 

 Gebilde stets positiv. Abgesehen von kritischen Gebieten sind : 



^s.i = — ; \A^+' \a-—- 



Im nichtkritischen Gebiet wird auch dem Zahlenwerte nach 

 Vg.i . ?;s.i 3> ?;g.i Vs.i sein, da Vg.i viel größer ist als Vg.i. Der 



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Nenner ist daher negativ. Das Vorzeichen von hängt 



dann allein noch vom Zähler ab. Betrachten wir die Schmelz- 

 drucklinie von V unterhalb des kritischen Punktes q (Fig. 4). 

 Unmittelbar links von S ist Xg — Xi positiv ; Xg — Xi ist stets 

 negativ. Nun ist in der Nähe von S Xg — xi numerisch 

 sicher viel kleiner als Xg — xi. Etwas links von S wird 

 daher (Xg — Xi)?;s.i dem Zahlen wert nach größer sein als 

 (Xg — xi)7;g.i, da 7;s.i und ?;g.i nicht sehr voneinander ver- 

 schieden sind. 



Da das erste Glied des Zählers positiv, das zweite 



negativ in Rechnung kommt, wird an dieser Stelle im 



allgemeinen negativ sein, mit zunehmender Konzentration der 



Lösung sinkt ihr Dampfdruck. Aber auch in S selbst ist 



negativ, denn dort ist Xg — xi = 0. Somit dort: 



ä7i ^ r (Xg — xi) ^ + ^ 



dxj ~ Lf^x^PX Vg.i »yg.i. V3 1 — 



X. Jahrbuch f. Mineralogie etc. 1914. Bd. II. 6 



