mit extrem schwerflüclitigen Komponenten etc. 



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ändert im wesentliclien die Menge und die Konzentration der 

 Lösung. Beim Drucke 2 erscheint festes V. War die Zu- 

 sammensetzung des Systemes etwas links von V gelegen, so 

 verschwindet nur die Lösung, während eine Gasphase (praktisch 

 reines A) auch bei Druckvermehrung vorerst noch in Ko- 

 existenz mit V bleibt. Zusammensetzungen etwas rechts 

 von V geben oberhalb 2 von Anbeginn an Vfest + Lösung. 

 Wie schon erwähnt, bezieht sich diese (P-X)T-Figur auf eine 

 relativ hohe Temperatur. Was ohne weiteres verständlich ist, 

 aber immer noch nicht genügend berücksichtigt wird, geht aus 

 ihr deutlich hervor : Dissoziations- oder Zerfall- 

 erscheinungen von erbindun gen mit leicht- 

 flüchtigen Bestandteilen (wasserhaltige Sili- 

 kate, Carbonate etc.) bei hoher Temperatur und 

 kleinen Drucken sind nicht maßgebend für die 

 Beurteilung der Existenzfähigkeit der Ver- 

 bindung bei derselben Temperatur, aber einem 

 höheren Druck. Ein Schulbeispiel ist ja das von 

 H. E. BoEKE ^ untersuchte System CaO — CO^ mit der Ver- 

 bindung CaCOg. 



Von besonderem Interesse sind auch die T-X-Durch- 

 schnitte für konstanten Druck. Sie geben uns darüber Aus- 

 kunft, was geschieht, wenn ein System des Typus a 2 unter 

 konstantem Druck erhitzt wird. 



Aus der van der WAAL'schen Differentialgleichung folgt 

 für konstanten Druck nachstehende Beziehung: 



Daraus ersieht man, daß die Schmelzlinie der Verbindung 

 (V L) im „Schmelzpunkt" (Zusammensetzung der Schmelze 

 = der Zusammensetzung der Verbindung) eine horizontale 

 Tangente besitzt, da x^ = x^ Nullwerden des Zählers bedingt. 

 Bei konstantem Druck ist also tatsächlich der Punkt, wo 

 Schmelze und damit koexistierende Verbindung im Gleich- 

 gewicht sind, ein ausgezeichneter maximaler Punkt der dazu- 

 gehörigen Schmelzkurve. In den zwei Diagrammen (Fig. 7 



' H. E. BoEKE, dies. .Jahrb. 1912. I. 91. 



